Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 39 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Součin rozměr času nazývá časová konstanta obvodu τ
CR.8 -7), (3.
Obr.8 -4)
Je kmitočtově závislá komplexní veličina nazývá činitel přenosu ωjuK . kvaziintegrační článek RC.3.8.
.8 -2a ukazuje, jak kosinového průběhu napětí získáme sinusový průběh (signál 90
° zpožděn jeho amplituda zmenšena úměrně kmitočtu ω). poměr fázorů výstupního vstupního napětí určen
poměrem odpovídajících impedancí:
ωτω
ω
ω
ω
ω
jRCjR
Cj
Cj
j
j
+
=
+
=
+
=
1
1
1
1
1
1
)(
)(
1
2
U
U
.7 -
2 předchozího odstavce ukázal, uvedený obvod představuje kmitočtově závislý dělič
napětí.
Proto pro platí:
)()(,
)(1
1
)(
2
RCarctg
RC
Ku ωωϕ
ω
ω −=
+
= (3.8 -8)
Poznámka:
V předchozích odstavcích, kde jsme předpokládali harmonický ustálený stav obvodu
s konstantním kmitočtem, jsme kmitočtovou závislost
fázorů nezdůrazňovali.
Není-li při funkci obvodu předpokládaná podmínka )()( tutu splněna, třeba
určit výstupní napětí řešením úplné diferenciální rovnice.5) . Nyní, kdy budeme zabývat
podrobněji vlastnostmi obvodů právě souvislosti se
změnou kmitočtu, budeme kmitočtovou závislost
zásadně zdůrazňovat.
Řešení diferenciálních rovnic poměrně složitá úloha.Elektrotechnika 39
Proto tento obvod nazývá integrační resp.8 -2b pak ukázáno,
jak periodického obdélníkového napětí vytvoříme pilovitý průběh, jaký používá např. obr.3.3 článek veličinu jω. Protože imitancích vystupuje
úhlový kmitočet vždy spojení imaginarní
jednotkou (jωL, jωC …), výhodné považovat
v kmitočtových funkcích nezávisle proměnnou
Obrázek 3. Postup analýzy obsahem kapitoly
o přechodných dějích lineárních obvodech (kap. v
časových základnách osciloskopů.=τ (3. (3. Modul přenosu (ve tvaru zlomku) je
roven podílu modulů čitatele jmenovatele zlomku,argument roven rozdílu argumentů.8 jsou nakresleny dva příklady použití integračního článku.8 -3)
Jeho převrácená hodnota konstantou úměrnosti mezi výstupním napětím integrálem
vstupního napětí. Jak jsme však ukázali v
předchozích odstavcích, symbolickou metodou umíme jednoduše analyzovat obvody buzené
vstupními harmonickými veličinami, které jsou harmonickém ustáleném stavu. obr.
Z uvedeného vztahu vyplývá, výstupní napětí je
)()()( ωωω 1u2 UKU (3. Činitel přenosu napětí, tj.8 -6)
Modul argument činitele přenosu závisejí kmitočtu.3.8 -5)
V případě zkoumaného integračního článku tedy
RCj
jj
ω
ωω
+
⋅=
1
1
)()( (3. Příklad 3
