ELEKTROTECHNIKA II

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.

Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.

Strana 39 z 186

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
3.5) .8 -6) Modul argument činitele přenosu závisejí kmitočtu. Postup analýzy obsahem kapitoly o přechodných dějích lineárních obvodech (kap.8 -2a ukazuje, jak kosinového průběhu napětí získáme sinusový průběh (signál 90 ° zpožděn jeho amplituda zmenšena úměrně kmitočtu ω).Elektrotechnika 39 Proto tento obvod nazývá integrační resp. Jak jsme však ukázali v předchozích odstavcích, symbolickou metodou umíme jednoduše analyzovat obvody buzené vstupními harmonickými veličinami, které jsou harmonickém ustáleném stavu. poměr fázorů výstupního vstupního napětí určen poměrem odpovídajících impedancí: ωτω ω ω ω ω jRCjR Cj Cj j j + = + = + = 1 1 1 1 1 1 )( )( 1 2 U U . (3. obr.8. Z uvedeného vztahu vyplývá, výstupní napětí je )()()( ωωω 1u2 UKU (3.8 -7), (3.3.3. Řešení diferenciálních rovnic poměrně složitá úloha. .8 jsou nakresleny dva příklady použití integračního článku. kvaziintegrační článek RC. Činitel přenosu napětí, tj. Příklad 3. Protože imitancích vystupuje úhlový kmitočet vždy spojení imaginarní jednotkou (jωL, jωC …), výhodné považovat v kmitočtových funkcích nezávisle proměnnou Obrázek 3. Není-li při funkci obvodu předpokládaná podmínka )()( tutu splněna, třeba určit výstupní napětí řešením úplné diferenciální rovnice. Součin rozměr času nazývá časová konstanta obvodu τ  CR.8 -3) Jeho převrácená hodnota konstantou úměrnosti mezi výstupním napětím integrálem vstupního napětí. Proto pro platí: )()(, )(1 1 )( 2 RCarctg RC Ku ωωϕ ω ω −= + = (3. v časových základnách osciloskopů.8 -2b pak ukázáno, jak periodického obdélníkového napětí vytvoříme pilovitý průběh, jaký používá např.8 -5) V případě zkoumaného integračního článku tedy RCj jj ω ωω + ⋅= 1 1 )()( (3. Modul přenosu (ve tvaru zlomku) je roven podílu modulů čitatele jmenovatele zlomku,argument roven rozdílu argumentů.=τ  (3.8 -8) Poznámka: V předchozích odstavcích, kde jsme předpokládali harmonický ustálený stav obvodu s konstantním kmitočtem, jsme kmitočtovou závislost fázorů nezdůrazňovali. Nyní, kdy budeme zabývat podrobněji vlastnostmi obvodů právě souvislosti se změnou kmitočtu, budeme kmitočtovou závislost zásadně zdůrazňovat.8 -4) Je kmitočtově závislá komplexní veličina nazývá činitel přenosu ωjuK .7 - 2 předchozího odstavce ukázal, uvedený obvod představuje kmitočtově závislý dělič napětí. obr.3 článek veličinu jω. Obr