Obvod nazývá jako zpětnovazební, protože
je část vstupní veličiny (napětí) řízeného zdroje odvozena veličiny výstupní (proudu).
Na takovou možnost realizace ideálních řízených zdrojů již bylo poukázáno kap. Pro proud nakrátko platí rovnice
)( 212 k
rv
k Riu
R
A
R
Au
R
u
i +=== ⇒
RA
Au
i k
)1(
1
2
−
= . 2.3.Elektrotechnika 99
Příklad 3. posledního vztahu obdržíme
R
u
ARRA
u
ii
AA
1
2
1
22
)11(
limlim −=
+−
==
∞→∞→
∞ . Řídicí napětí ZNŘN téhož důvodu rovno přímo napětí vstupnímu u1. jako poměr napětí naprázdno proudu nakrátko. 2. Napětí
naprázdno u20, které rovno napětí vnitřnímu ui, proto dáno pouze výstupním napětím
ZNŘN uv. 3.
Obvod jako celek nyní chová jako ideální zdroj proudu řízený napětím (ZPŘN), strmostí
RS 1−= realizovaný ovšem zpětnovazebním zapojení ideálním operačním zesilovačem.
Pro vnitřní napětí proto dostáváme
120 AuAuuuu rvi ==== .
Pokud bychom nyní výstupní svorky obvodu zatížili rezistorem R2, můžeme stanovit
výstupní proud jednoduše jako
2
1
2
2
)1( RRA
Au
RR
u
i
i
i
+−
=
+
= . 3.60,
který obsahuje ideální ZNŘN napětím Auu (ideální zesilovač napětí zesílením A).88 tj.4.
Obr.
Proto
RA
i
u
R
k
i )1(
2
20
−== .
Jak bylo uvedeno dříve, obvodů řízenými zdroji vnitřní odpor stanovuje podle vztahu
( 3.30:
Určete parametry Théveninova náhradního modelu obvodu zpětnou vazbou dle Obr.4.60: Zpětnovazební zapojení ideálním ZNŘN
Protože stavu naprázdno neprotéká rezistorem žádný proud (vstupní odpor ideálního
zdroje napětí řízeného napětím nekonečně velký), něm nulový úbytek napětí.
u1
ur uv
R
u20 i2k
.
Uvažujme ještě případ, kdy necháme zesílení růst nade všechny meze (podle kap.3 se
ideální ZNŘN stává ideálním operačním zesilovačem).
Dostali jsme zajímavý výsledek, kdy podle znaménka velikosti zesílení může tento vnitřní
odpor nabývat kladných záporných hodnot
