Pro vnitřní napětí proto dostáváme
120 AuAuuuu rvi ==== . jako poměr napětí naprázdno proudu nakrátko.4.3.60: Zpětnovazební zapojení ideálním ZNŘN
Protože stavu naprázdno neprotéká rezistorem žádný proud (vstupní odpor ideálního
zdroje napětí řízeného napětím nekonečně velký), něm nulový úbytek napětí.
u1
ur uv
R
u20 i2k
.60,
který obsahuje ideální ZNŘN napětím Auu (ideální zesilovač napětí zesílením A). Napětí
naprázdno u20, které rovno napětí vnitřnímu ui, proto dáno pouze výstupním napětím
ZNŘN uv. Řídicí napětí ZNŘN téhož důvodu rovno přímo napětí vstupnímu u1.
Pokud bychom nyní výstupní svorky obvodu zatížili rezistorem R2, můžeme stanovit
výstupní proud jednoduše jako
2
1
2
2
)1( RRA
Au
RR
u
i
i
i
+−
=
+
= .
Dostali jsme zajímavý výsledek, kdy podle znaménka velikosti zesílení může tento vnitřní
odpor nabývat kladných záporných hodnot.3 se
ideální ZNŘN stává ideálním operačním zesilovačem).
Jak bylo uvedeno dříve, obvodů řízenými zdroji vnitřní odpor stanovuje podle vztahu
( 3.Elektrotechnika 99
Příklad 3.30:
Určete parametry Théveninova náhradního modelu obvodu zpětnou vazbou dle Obr.
Obvod jako celek nyní chová jako ideální zdroj proudu řízený napětím (ZPŘN), strmostí
RS 1−= realizovaný ovšem zpětnovazebním zapojení ideálním operačním zesilovačem. Pro proud nakrátko platí rovnice
)( 212 k
rv
k Riu
R
A
R
Au
R
u
i +=== ⇒
RA
Au
i k
)1(
1
2
−
= .
Na takovou možnost realizace ideálních řízených zdrojů již bylo poukázáno kap.
Obr. 3. Obvod nazývá jako zpětnovazební, protože
je část vstupní veličiny (napětí) řízeného zdroje odvozena veličiny výstupní (proudu). 3. 2.
Proto
RA
i
u
R
k
i )1(
2
20
−== . posledního vztahu obdržíme
R
u
ARRA
u
ii
AA
1
2
1
22
)11(
limlim −=
+−
==
∞→∞→
∞ .
Uvažujme ještě případ, kdy necháme zesílení růst nade všechny meze (podle kap. 2.4.88 tj
