posledního vztahu obdržíme
R
u
ARRA
u
ii
AA
1
2
1
22
)11(
limlim −=
+−
==
∞→∞→
∞ .Elektrotechnika 99
Příklad 3. jako poměr napětí naprázdno proudu nakrátko.
Uvažujme ještě případ, kdy necháme zesílení růst nade všechny meze (podle kap. 3.
Pokud bychom nyní výstupní svorky obvodu zatížili rezistorem R2, můžeme stanovit
výstupní proud jednoduše jako
2
1
2
2
)1( RRA
Au
RR
u
i
i
i
+−
=
+
= .
Dostali jsme zajímavý výsledek, kdy podle znaménka velikosti zesílení může tento vnitřní
odpor nabývat kladných záporných hodnot.
Na takovou možnost realizace ideálních řízených zdrojů již bylo poukázáno kap.3.
Pro vnitřní napětí proto dostáváme
120 AuAuuuu rvi ==== . Napětí
naprázdno u20, které rovno napětí vnitřnímu ui, proto dáno pouze výstupním napětím
ZNŘN uv. 3. 2.
Jak bylo uvedeno dříve, obvodů řízenými zdroji vnitřní odpor stanovuje podle vztahu
( 3.
Proto
RA
i
u
R
k
i )1(
2
20
−== .60,
který obsahuje ideální ZNŘN napětím Auu (ideální zesilovač napětí zesílením A).4.88 tj. 2.
Obvod jako celek nyní chová jako ideální zdroj proudu řízený napětím (ZPŘN), strmostí
RS 1−= realizovaný ovšem zpětnovazebním zapojení ideálním operačním zesilovačem.30:
Určete parametry Théveninova náhradního modelu obvodu zpětnou vazbou dle Obr.4. Řídicí napětí ZNŘN téhož důvodu rovno přímo napětí vstupnímu u1.
Obr.3 se
ideální ZNŘN stává ideálním operačním zesilovačem).60: Zpětnovazební zapojení ideálním ZNŘN
Protože stavu naprázdno neprotéká rezistorem žádný proud (vstupní odpor ideálního
zdroje napětí řízeného napětím nekonečně velký), něm nulový úbytek napětí. Pro proud nakrátko platí rovnice
)( 212 k
rv
k Riu
R
A
R
Au
R
u
i +=== ⇒
RA
Au
i k
)1(
1
2
−
= .
u1
ur uv
R
u20 i2k
. Obvod nazývá jako zpětnovazební, protože
je část vstupní veličiny (napětí) řízeného zdroje odvozena veličiny výstupní (proudu)
