Po seznání stručného účelu a přehledného rozdělení elektroměrů obírá se autor ve spise elektromagnetickými a elektrotechnickými měřickými základy, jež tvoří podstatu elektroměrové techniky i praxe, která se ve spise uvádí povšechným vývojem elektroměrů cizích i zdejších tak, jak je postupem času požadoval rozvíjející se elektrárenský provoz.Po dokonalém přehledu postupného vývoje elektroměrové techniky rozebírá autor velmi podrobně podstatu a činnost indukčních elektroměrů, nejrozšířenějších to měřicích přístrojů vůbec. Dále uvádí princip a ...
Autor: ESČ Praha Cyril Macháček
Strana 142 z 534
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
172, terý kreslen jed ohm ickém pak
p indukčním zatížení. Vektorový diagram při ohmickém zatížení. ktivní
účinek způsobují opět vektory, teré jsou časově rozloženy podle podm ínky 90°
O br.
Podobně proud terý pro jed
duchost uvažovaném příkladě odebírá
čistě ohm ickým spotřebičem tudíž
ve fázi napětím (t.
a) tic ti.
1. Poněvadž 2.
141
.
Síťové ětí přiváděné cívku nap ětí, vytvoří jejím ideálně 90°
zpožděním agnetický (obr. Činnost ideálního elektroměru.j
kotouč vodič povahy čistě ohm ické,
způsobí něm sjj téže fázi vířivé
proudy, sym bolisované vektorem Ivu -
T yto vířivé proudy projevují ko
touči agnetickým pólem &VU, terý je
s nim fázi, takže toku cívky
n ětí <Pu zpožďuje 90°.Především však vezm vzor ideální elektrom ěr, něhož není trá ani
m agnetického rozptylu něhož skutečná činnost, nejsouc zkreslována žádným i
vlivy, vynikne nohem jasněji.) ¿. 172b nakreslen vektorový diagram ideálního elektrom ěru při indukč
ním zatížení, kdy proud zpožďuje napětím fázový úhel cp.
1.
2. Vektorový diagram ideálního elektrom ěru:
a) ohm ickém zatížení,
b) indukčním zatížení. 172a), prostupuje kotoučem elektrom ěru
a indukuje rovněž 90° zpožděním
EmSfj
Emsj
0
elektrom otorickou sílu Emsjj.
Za podklad snadnějšího pochopení činnosti indukčního elektrom ěru velm dobře
poslouží vektorový diagram obr. 172. Vektorový diagram při indukčním zatížení.
Z těchto vývodů vyplývá, plně
splněna při bezindukčním zatížení pod
m ínka 90° posunu agnetického toku &jj
za tokem terá již dřívějších pojed
náních byla několikrát zdůrazňována jako nej základnější předpoklad správné činnosti
indukčního elektrom ěru. 0°),
téká cívkou proudu jejím způ
sobuje agnetický tok jenž ideál
ně fázi proudem Rovněž ten to
to prostupuje kotoučem elektrom ěru a
indukuje něm 90° zpožděním elek tro
m otorickou sílu si, způsobující téže
fázi vířivé proudy, sym bolisované
rem Jejich agnetický pól &VI,
k nim opět fázi, zpožďuje
se svým tokem <£/, jenž sku
tečnosti příčinou jeho vzniku, rovněž
o 90°. Splněním této podm ínky zároveň dosaženo 90° posunu
m agnetického pole vířivých proudů kotouči <Pvu Jedině tak časově
rozložené agnetické způsobují svým vzájem ným agnetickým účinkem
otáčení elektrom ěrového kotouče, které závislé odebíraném elektrickém
výkonu.
N obr
