Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Oblast strmá, takřka lineární část. Permeabilita vakua 410-7
, permitivitou vákuu
vázána vztahem 1/(o). Probíhají zde nevratné procesy v
náhlých, tzv. Vznikají jiţ nevratné procesy závislost magnetické indukce na
intenzitě mag.
Oblast Rayleighova oblast.82)
nebo také pomocí úhlu tg
mH
mB
0
1
(2. indukcí měřítko intenzit H.
Permeabilita
Permeabilita statistická veličina vyjadřující schopnost látky reagovat vnější magnetické pole a
zesilovat je.
balistickou metodou hladká. 2. Oblast tedy oblastí nasycení.2.87)
obr. předcházejícím výkladu, konečně předmětu Teorie obvodů, jiţ
byl objasněn pojem počáteční permeabilita, relativní permeabilita permeabilita prostředí.
Statická permeabilita
P
P
S
H
B
0
1
(2.86)
V oblasti stav feromagnetika přibliţuje stavu nasycení. Byl zde
uveden výraz pro max.Vliv prostředí elektromagnetické pole
75
00
0
0
1
lim
1
H
H
P
dH
dB
H
B
(2. Při dalším zvyšování intenzity magnetického
pole hodnota magnetické indukce vzorku mění zvolna. Barkhausenových skocích. hodnotu statické permeability. Dosáhne-li magnetické pole intenzity nasycení Hs,
ztotoţní směr spontánní magnetizace vnějším polem.42. Tímto jediným číslem nahrazuje působení velkého mnoţství elementárních vázaných
proudových smyček magnetiku. příslušném zvětšení části křivky však
objevil stupňovitý průběh viz obr. této oblasti se
nachází bod maximální hodnotou statické permeability
mm
m
m
m tg
mH
mB
H
B
00
1
resp
1 (2. pole můţeme vyjádřit kvadratickou rovnicí
B aH bH2
(2.84)
kde a,b jsou materiálové konstanty. Má-li vzorek velký počet
magnetických domén, magnetizační křivka, měřená klasickou, např.85)
kde dm maximální hodnota relativní dynamické (diferenciální) permeability.83)
kde měřítko mag.42
. Dochází zde natáčení vektoru
spontánní magnetizace směru působení pole. Magnetizační křivku můţeme této
oblasti opět přibliţně nahradit rovnicí prvního stupně
B dm H1) (2
