Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
pole můţeme vyjádřit kvadratickou rovnicí
B aH bH2
(2.85)
kde dm maximální hodnota relativní dynamické (diferenciální) permeability. Při dalším zvyšování intenzity magnetického
pole hodnota magnetické indukce vzorku mění zvolna.82)
nebo také pomocí úhlu tg
mH
mB
0
1
(2.87)
obr. Byl zde
uveden výraz pro max.42.
Permeabilita
Permeabilita statistická veličina vyjadřující schopnost látky reagovat vnější magnetické pole a
zesilovat je. předcházejícím výkladu, konečně předmětu Teorie obvodů, jiţ
byl objasněn pojem počáteční permeabilita, relativní permeabilita permeabilita prostředí.83)
kde měřítko mag.
Oblast strmá, takřka lineární část.Vliv prostředí elektromagnetické pole
75
00
0
0
1
lim
1
H
H
P
dH
dB
H
B
(2.86)
V oblasti stav feromagnetika přibliţuje stavu nasycení. Permeabilita vakua 410-7
, permitivitou vákuu
vázána vztahem 1/(o). Probíhají zde nevratné procesy v
náhlých, tzv.
Oblast Rayleighova oblast.
Statická permeabilita
P
P
S
H
B
0
1
(2.2. Tímto jediným číslem nahrazuje působení velkého mnoţství elementárních vázaných
proudových smyček magnetiku. hodnotu statické permeability.
balistickou metodou hladká.84)
kde a,b jsou materiálové konstanty. této oblasti se
nachází bod maximální hodnotou statické permeability
mm
m
m
m tg
mH
mB
H
B
00
1
resp
1 (2. Dosáhne-li magnetické pole intenzity nasycení Hs,
ztotoţní směr spontánní magnetizace vnějším polem.42
. příslušném zvětšení části křivky však
objevil stupňovitý průběh viz obr. Barkhausenových skocích. Má-li vzorek velký počet
magnetických domén, magnetizační křivka, měřená klasickou, např. indukcí měřítko intenzit H. Magnetizační křivku můţeme této
oblasti opět přibliţně nahradit rovnicí prvního stupně
B dm H1) (2. 2. Oblast tedy oblastí nasycení. Dochází zde natáčení vektoru
spontánní magnetizace směru působení pole. Vznikají jiţ nevratné procesy závislost magnetické indukce na
intenzitě mag
