Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Superponované výsledné pole uvnitř
supravodiče nulové. 2.2:
Supravodič Kritická teplota Kritická
indukce
Tc[K] při B=0 Bc[T] při 4,2 K
NbZr
9 9
NbTiZr 12
NbTi 12
Nb3Sn 17,3 18,7 24
Nb3Al 18,7 29,4
Nb3Ga 20,3 34
Nb3Al0,8 Ge0,2 20,7 41
obr. Bk), při níţ přestane být materiál supravodivým.
Jak jiţ bylo řečeno, jev supravodivosti vliv jak teplota, tak magnetické pole, nacházející se
přímo vodiči.F.
Vzhledem tomu, materiál vypuzuje mag. Zde podobně jako teploty definujeme kritickou hodnotu intenzity magnetického
pole (resp. Tím odstíní vnitřek materiálu, takţe něj magnetické pole nepronikne.Vliv prostředí elektromagnetické pole
59
Supravodivost
Postupným sniţováním teploty klesá měrný odpor spojitě
lineárně jisté hodnoty tzv. 2. Výběr následující tabulce 2.Cooper
a J. supravodivém stavu jsou supravodiče dokonale vodivé jsou
dokonalými diamagnetiky. Stav, kdy je
velikost odporu při nízkých teplotách zanedbatelná,
nazýváme supravodivost (suprakonduktivita).2.Schrieffer, kteří publikovali 1957 která byla pojmenována podle iniciál jejich jmen BCS -
teorie.15
.Bardeen, L. znamená, nich není ani elektrické ani magnetické pole.14 obr. Podle BCS
teorie vytvoří vodivostní elektrony opačnými momenty páry, tzv. Cooperovy páry, navzájem
vzdálené průměru tzv. Tato bývá asi 50mm. pole, jeví být dokonalým diamagnetikem.
Uspokojivou teorii supravodivosti vypracovali let objevu supravodivosti J.
Kritické teploty dnes známých supravodičů leţí rozmezí 0°K 24°K, kritické hodnoty intenzity
magnetického pole jsou nízkých hodnot kA/m, přičemţ materiály zajímavé pro praxi vedou
proudy hustotou řádově 107
A/cm2
. čistých kovů menší neţ 0,2T,
výhodnější slitin kovů.
U prvků první osmé skupiny Mendělejevovy tabulky blíţí
odpor určité malé konečné hodnotě, která závisí stopách
nečistot kovu jejich mechanickém pnutí. 2.14
obr. kritické teploty Tk, kdy
prudce klesá asi pátou mocninou teploty téměř nulovou
hodnotu obr. koherentní délku. Elektrony jsou tomto
kondenzovaném stavu schopné vést elektrický proud beze ztrát.N. Tento jev obje-
vil 1911 Holanďan Heiko Karmerling-Onnes rtuti, poz-
ději 1913 olova (při T=7,26 °K) zinku (při T=3,69
°K). Vloţí-li materiál supravodivém
stavu magnetického pole, začne téct povrchové vrstvě tloušťce asi 100nm proud, který
produkuje magnetické pole působící proti poli vnějšímu.14 pro rtuť
