Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
129)
V kaţdém magnetickém tělese, které nachází nehomogenním magnetickém poli vzniká osová síla
působící elementární magnetické momenty MdV, která vyvolává spolu silou radiální
mechanické pnutí. Sloţka napíná
dipól obvodovou silou, tj.124)
Znaménko mínus vyjadřuje skutečnost, snaţí
zmenšit . 4.35
. Výpočet provádí pomocí tenzoru. 4.35.128)
a síla celý dipól směru z
Fz m
z
Bz
(4.34
obr.126)
Sloţku vyjádříme změny Bz/z pouţitím podmínky div Popišme tedy tok vektoru B
plochou objemového elementu, který dostaneme posunutím proudového
dipólu podle obr. Tok vektoru směru je
- r2
Bz (r2
Bz +
z
(r2
Bz)dz) r2
z
Bz
dz
a směru 2rdrBr
Z definice divergence
0
2
2
)(
)(
1
lim 2
2
0
r
r
z
v
B
rz
Bz
dzr
Bdzrdz
z
Br
dszB
V
Bdiv
(4. vyvolává pouze mechanické pnutí, sloţka vyvolává element síly
dF Idl IdlBruz (4.127)
Odtud -
z
Bzr
2
(4. 4.
Vloţíme-li stejné tělísko pole nehomogenního obr.125)
takţe celková síla směru při poloměru smyčky proudu I
Fz I2rBr (4.4.34,
je směr vektoru tedy velikost jeho sloţek kaţdém proudovém elementu smyčky jiný, tělísko
bude působit navíc síla, snaţící vtáhnout tělísko místa větší intenzitou pole.
Objeví-li homogenním magnetickém poli
zmagnetované tělísko magnetickým momentem bude
na něj působit pouze mechanický moment Mmech B.Energie síly elektromagnetických polích
155
Výsledná síla
Fv 2F -
sR
IN
m
0
2
22
(4.
obr
