Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
124)
Znaménko mínus vyjadřuje skutečnost, snaţí
zmenšit . 4.128)
a síla celý dipól směru z
Fz m
z
Bz
(4.35.125)
takţe celková síla směru při poloměru smyčky proudu I
Fz I2rBr (4.34
obr. 4.35
. Výpočet provádí pomocí tenzoru.
Vloţíme-li stejné tělísko pole nehomogenního obr. 4.Energie síly elektromagnetických polích
155
Výsledná síla
Fv 2F -
sR
IN
m
0
2
22
(4.
Objeví-li homogenním magnetickém poli
zmagnetované tělísko magnetickým momentem bude
na něj působit pouze mechanický moment Mmech B. Tok vektoru směru je
- r2
Bz (r2
Bz +
z
(r2
Bz)dz) r2
z
Bz
dz
a směru 2rdrBr
Z definice divergence
0
2
2
)(
)(
1
lim 2
2
0
r
r
z
v
B
rz
Bz
dzr
Bdzrdz
z
Br
dszB
V
Bdiv
(4. Sloţka napíná
dipól obvodovou silou, tj. vyvolává pouze mechanické pnutí, sloţka vyvolává element síly
dF Idl IdlBruz (4.34,
je směr vektoru tedy velikost jeho sloţek kaţdém proudovém elementu smyčky jiný, tělísko
bude působit navíc síla, snaţící vtáhnout tělísko místa větší intenzitou pole.
obr.126)
Sloţku vyjádříme změny Bz/z pouţitím podmínky div Popišme tedy tok vektoru B
plochou objemového elementu, který dostaneme posunutím proudového
dipólu podle obr.127)
Odtud -
z
Bzr
2
(4.129)
V kaţdém magnetickém tělese, které nachází nehomogenním magnetickém poli vzniká osová síla
působící elementární magnetické momenty MdV, která vyvolává spolu silou radiální
mechanické pnutí.4
