Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
4.35
.128)
a síla celý dipól směru z
Fz m
z
Bz
(4.34,
je směr vektoru tedy velikost jeho sloţek kaţdém proudovém elementu smyčky jiný, tělísko
bude působit navíc síla, snaţící vtáhnout tělísko místa větší intenzitou pole. 4.
Objeví-li homogenním magnetickém poli
zmagnetované tělísko magnetickým momentem bude
na něj působit pouze mechanický moment Mmech B. 4. Tok vektoru směru je
- r2
Bz (r2
Bz +
z
(r2
Bz)dz) r2
z
Bz
dz
a směru 2rdrBr
Z definice divergence
0
2
2
)(
)(
1
lim 2
2
0
r
r
z
v
B
rz
Bz
dzr
Bdzrdz
z
Br
dszB
V
Bdiv
(4.124)
Znaménko mínus vyjadřuje skutečnost, snaţí
zmenšit .
obr.125)
takţe celková síla směru při poloměru smyčky proudu I
Fz I2rBr (4.129)
V kaţdém magnetickém tělese, které nachází nehomogenním magnetickém poli vzniká osová síla
působící elementární magnetické momenty MdV, která vyvolává spolu silou radiální
mechanické pnutí.126)
Sloţku vyjádříme změny Bz/z pouţitím podmínky div Popišme tedy tok vektoru B
plochou objemového elementu, který dostaneme posunutím proudového
dipólu podle obr.34
obr. Sloţka napíná
dipól obvodovou silou, tj.Energie síly elektromagnetických polích
155
Výsledná síla
Fv 2F -
sR
IN
m
0
2
22
(4. vyvolává pouze mechanické pnutí, sloţka vyvolává element síly
dF Idl IdlBruz (4. Výpočet provádí pomocí tenzoru. 4.
Vloţíme-li stejné tělísko pole nehomogenního obr.35.127)
Odtud -
z
Bzr
2
(4
