Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 146 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

4.29) Vztahy platí jak vakuu, tak dielektriku.28) Potenciál na rozdíl jiţ potenciál výsledný, zahrnující sobě vlastní příspěvek, který jiţ není nekonečný, jako osamoceného náboje koncentrovaného nulovém objemu, ale naopak zanedbatelný. Analogicky pro plošně rozloţený náboj We 1 /2   S ds (4.2 obr. 4. V elementární indukční trubici mezi deskami kondenzátoru podle obr.30) dosaďme div Dn We 1 /2    SiSV dsdVdiv nDD 2 1 / (4. Hustota energie elektrostatického pole O výpočtu hustoty energie mezi deskami kondenzátoru vztah (4. Zde vliv vázaných nábojů zahrnut hodnotě potenciálů. Energie přiřazená náboji dQ dV je We        V n kk dVQ  2 1 2 1 1 (4.31) Z identity div (D) div Dgrad   div div (D) Dgrad div (D) DE We 1 /2 V  div (D)dV 1 /2 V  EDdV 1 /2 S Si  Dds (4.26) a hustota energie mezi deskami kondenzátoru w 1 /2 ED (4.27) jiţ byla zmínka.24) Pro označení lze psát různé vyjádření energie W 1 /2QU 1 /2CU2 = Q2 / (4.32) První člen třetí člen vyruší úpravě podle Gaussovy věty obr.25) Protoţe energie nemůţe měnit skokem (kondenzátor musel nekonečně malou dobu nabít nekonečně velkým proudem), nemůže měnit skokem ani napětí kondenzátoru.4.2 koncentruje energie d2 W 1 /2ddQ, přičemţ = Edl Dds potom energie trubici d2 W 1 /2EDdV (4.3 . Prozkoumejme nyní poměry oblasti libovolného tvaru obr.27) Energie nábojů zadaných hustotou  Náboj rozprostřený prostoru hustotou (x,y,z) vytváří potenciál (x,y,z). 4.3 mezi dvěma elektrodami náboji hustoty Mezi elektrodami hustota nábojů Celková energie oblasti mezi elektrodami je We 1 /2    V SiS dsdV  2 1 / (4. Potom energie We 1 /2[1Q1 2(-Q1)] 1 /2Q12) 1 /2Q1U (4.Energie síly elektromagnetických polích 136 Energie elektrostatického pole kondenzátoru Elektrody kondenzátoru můţeme povaţovat soustavu dvou nabitých těles náboji s napětím 2

---

---