Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 146 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
27) Energie nábojů zadaných hustotou  Náboj rozprostřený prostoru hustotou (x,y,z) vytváří potenciál (x,y,z).25) Protoţe energie nemůţe měnit skokem (kondenzátor musel nekonečně malou dobu nabít nekonečně velkým proudem), nemůže měnit skokem ani napětí kondenzátoru.28) Potenciál na rozdíl jiţ potenciál výsledný, zahrnující sobě vlastní příspěvek, který jiţ není nekonečný, jako osamoceného náboje koncentrovaného nulovém objemu, ale naopak zanedbatelný.Energie síly elektromagnetických polích 136 Energie elektrostatického pole kondenzátoru Elektrody kondenzátoru můţeme povaţovat soustavu dvou nabitých těles náboji s napětím 2.3 . 4.29) Vztahy platí jak vakuu, tak dielektriku.3 mezi dvěma elektrodami náboji hustoty Mezi elektrodami hustota nábojů Celková energie oblasti mezi elektrodami je We 1 /2    V SiS dsdV  2 1 / (4.32) První člen třetí člen vyruší úpravě podle Gaussovy věty obr. Zde vliv vázaných nábojů zahrnut hodnotě potenciálů.27) jiţ byla zmínka. 4.2 koncentruje energie d2 W 1 /2ddQ, přičemţ = Edl Dds potom energie trubici d2 W 1 /2EDdV (4.26) a hustota energie mezi deskami kondenzátoru w 1 /2 ED (4.31) Z identity div (D) div Dgrad   div div (D) Dgrad div (D) DE We 1 /2 V  div (D)dV 1 /2 V  EDdV 1 /2 S Si  Dds (4. Hustota energie elektrostatického pole O výpočtu hustoty energie mezi deskami kondenzátoru vztah (4. Potom energie We 1 /2[1Q1 2(-Q1)] 1 /2Q12) 1 /2Q1U (4. Analogicky pro plošně rozloţený náboj We 1 /2   S ds (4.24) Pro označení lze psát různé vyjádření energie W 1 /2QU 1 /2CU2 = Q2 / (4. Prozkoumejme nyní poměry oblasti libovolného tvaru obr.30) dosaďme div Dn We 1 /2    SiSV dsdVdiv nDD 2 1 / (4. V elementární indukční trubici mezi deskami kondenzátoru podle obr.4. Energie přiřazená náboji dQ dV je We        V n kk dVQ  2 1 2 1 1 (4.2 obr.4