Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 146 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

Energie přiřazená náboji dQ dV je We        V n kk dVQ  2 1 2 1 1 (4.2 koncentruje energie d2 W 1 /2ddQ, přičemţ = Edl Dds potom energie trubici d2 W 1 /2EDdV (4.Energie síly elektromagnetických polích 136 Energie elektrostatického pole kondenzátoru Elektrody kondenzátoru můţeme povaţovat soustavu dvou nabitých těles náboji s napětím 2.30) dosaďme div Dn We 1 /2    SiSV dsdVdiv nDD 2 1 / (4.24) Pro označení lze psát různé vyjádření energie W 1 /2QU 1 /2CU2 = Q2 / (4.27) Energie nábojů zadaných hustotou  Náboj rozprostřený prostoru hustotou (x,y,z) vytváří potenciál (x,y,z). 4. V elementární indukční trubici mezi deskami kondenzátoru podle obr.32) První člen třetí člen vyruší úpravě podle Gaussovy věty obr. Hustota energie elektrostatického pole O výpočtu hustoty energie mezi deskami kondenzátoru vztah (4.4.3 mezi dvěma elektrodami náboji hustoty Mezi elektrodami hustota nábojů Celková energie oblasti mezi elektrodami je We 1 /2    V SiS dsdV  2 1 / (4.25) Protoţe energie nemůţe měnit skokem (kondenzátor musel nekonečně malou dobu nabít nekonečně velkým proudem), nemůže měnit skokem ani napětí kondenzátoru.31) Z identity div (D) div Dgrad   div div (D) Dgrad div (D) DE We 1 /2 V  div (D)dV 1 /2 V  EDdV 1 /2 S Si  Dds (4.2 obr. Analogicky pro plošně rozloţený náboj We 1 /2   S ds (4.4. Prozkoumejme nyní poměry oblasti libovolného tvaru obr.26) a hustota energie mezi deskami kondenzátoru w 1 /2 ED (4. 4.29) Vztahy platí jak vakuu, tak dielektriku.27) jiţ byla zmínka. Zde vliv vázaných nábojů zahrnut hodnotě potenciálů.3 .28) Potenciál na rozdíl jiţ potenciál výsledný, zahrnující sobě vlastní příspěvek, který jiţ není nekonečný, jako osamoceného náboje koncentrovaného nulovém objemu, ale naopak zanedbatelný. Potom energie We 1 /2[1Q1 2(-Q1)] 1 /2Q12) 1 /2Q1U (4

---

---