Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Strana 146 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

4.28) Potenciál na rozdíl jiţ potenciál výsledný, zahrnující sobě vlastní příspěvek, který jiţ není nekonečný, jako osamoceného náboje koncentrovaného nulovém objemu, ale naopak zanedbatelný.32) První člen třetí člen vyruší úpravě podle Gaussovy věty obr. 4.2 obr.25) Protoţe energie nemůţe měnit skokem (kondenzátor musel nekonečně malou dobu nabít nekonečně velkým proudem), nemůže měnit skokem ani napětí kondenzátoru. Zde vliv vázaných nábojů zahrnut hodnotě potenciálů.3 .4.3 mezi dvěma elektrodami náboji hustoty Mezi elektrodami hustota nábojů Celková energie oblasti mezi elektrodami je We 1 /2    V SiS dsdV  2 1 / (4.26) a hustota energie mezi deskami kondenzátoru w 1 /2 ED (4.24) Pro označení lze psát různé vyjádření energie W 1 /2QU 1 /2CU2 = Q2 / (4.29) Vztahy platí jak vakuu, tak dielektriku. Hustota energie elektrostatického pole O výpočtu hustoty energie mezi deskami kondenzátoru vztah (4.Energie síly elektromagnetických polích 136 Energie elektrostatického pole kondenzátoru Elektrody kondenzátoru můţeme povaţovat soustavu dvou nabitých těles náboji s napětím 2.2 koncentruje energie d2 W 1 /2ddQ, přičemţ = Edl Dds potom energie trubici d2 W 1 /2EDdV (4. V elementární indukční trubici mezi deskami kondenzátoru podle obr. Prozkoumejme nyní poměry oblasti libovolného tvaru obr. 4.30) dosaďme div Dn We 1 /2    SiSV dsdVdiv nDD 2 1 / (4.31) Z identity div (D) div Dgrad   div div (D) Dgrad div (D) DE We 1 /2 V  div (D)dV 1 /2 V  EDdV 1 /2 S Si  Dds (4.27) jiţ byla zmínka.27) Energie nábojů zadaných hustotou  Náboj rozprostřený prostoru hustotou (x,y,z) vytváří potenciál (x,y,z). Energie přiřazená náboji dQ dV je We        V n kk dVQ  2 1 2 1 1 (4. Potom energie We 1 /2[1Q1 2(-Q1)] 1 /2Q12) 1 /2Q1U (4. Analogicky pro plošně rozloţený náboj We 1 /2   S ds (4

---

---