Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 146 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
27) Energie nábojů zadaných hustotou  Náboj rozprostřený prostoru hustotou (x,y,z) vytváří potenciál (x,y,z).26) a hustota energie mezi deskami kondenzátoru w 1 /2 ED (4. Potom energie We 1 /2[1Q1 2(-Q1)] 1 /2Q12) 1 /2Q1U (4.4.2 obr.29) Vztahy platí jak vakuu, tak dielektriku. V elementární indukční trubici mezi deskami kondenzátoru podle obr.24) Pro označení lze psát různé vyjádření energie W 1 /2QU 1 /2CU2 = Q2 / (4. Prozkoumejme nyní poměry oblasti libovolného tvaru obr. Energie přiřazená náboji dQ dV je We        V n kk dVQ  2 1 2 1 1 (4. Zde vliv vázaných nábojů zahrnut hodnotě potenciálů.28) Potenciál na rozdíl jiţ potenciál výsledný, zahrnující sobě vlastní příspěvek, který jiţ není nekonečný, jako osamoceného náboje koncentrovaného nulovém objemu, ale naopak zanedbatelný.3 mezi dvěma elektrodami náboji hustoty Mezi elektrodami hustota nábojů Celková energie oblasti mezi elektrodami je We 1 /2    V SiS dsdV  2 1 / (4.30) dosaďme div Dn We 1 /2    SiSV dsdVdiv nDD 2 1 / (4.27) jiţ byla zmínka. Hustota energie elektrostatického pole O výpočtu hustoty energie mezi deskami kondenzátoru vztah (4.Energie síly elektromagnetických polích 136 Energie elektrostatického pole kondenzátoru Elektrody kondenzátoru můţeme povaţovat soustavu dvou nabitých těles náboji s napětím 2. Analogicky pro plošně rozloţený náboj We 1 /2   S ds (4.32) První člen třetí člen vyruší úpravě podle Gaussovy věty obr.4.3 .25) Protoţe energie nemůţe měnit skokem (kondenzátor musel nekonečně malou dobu nabít nekonečně velkým proudem), nemůže měnit skokem ani napětí kondenzátoru.31) Z identity div (D) div Dgrad   div div (D) Dgrad div (D) DE We 1 /2 V  div (D)dV 1 /2 V  EDdV 1 /2 S Si  Dds (4. 4. 4.2 koncentruje energie d2 W 1 /2ddQ, přičemţ = Edl Dds potom energie trubici d2 W 1 /2EDdV (4