Elektřina a magnetismus i. UK

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Na závěr děkuji recensentu skripta B. Sedlákovi za pozorné pročtení skripta a za cenné připomínky, které pomohly zlepšit text. Můj dík patří rovněž pracovnicím katedry M. Teňákové, J. Beranově a L. Kadeřábkové za velmi přesné a pečlivé zpracování rukopisu a nakreslení obrázků.

Vydal: Státní pedagogické nakladatelství Praha Autor: Jaromír Brož

Strana 116 z 229

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
(2,36) (2,37) U (2,41) Plamenem tomto případě označen potenciálový rozdíl svorkách sdroje, který nazývá svorkové napětí. Elektromotorické napětí vnitřní odpor patří mezi veličiny, jež jsou 3 každý zdroj charakteristické. (2,42) platí jak zřejmé též vztah 118 & obr.ektromotorické napětí rov.Otevřeným zdrojem nebude protékat proud . určení elektromotorického napětí zdroje pou­ žijeme opět rov. Docházíme tak závěru, otev­ řeného (nezatíženého) zdroje svorkové napětí rovná elektromotorickému íapětl zdroje. b) Uvažujme nyní, svorkám zdroje elektromotorického napětí . znamená, každý zdroj určité Jktromotorické napětí určitý vnitřní odpor jež jsou nezá- Jlé zatížení zdroje. čím větší proud ode- raný zdroje, čím větší jeho vnitřní odpor Jen tehdy, stane- se vnější odpor nekonečně velký což ovšem odpovídá předchozímu ípadu (a) nezatíženého zdroje svorkové napětí rovné elektromo- rickému napětí . (2,35) obrátit meze. 2,8 je vnitřní odpor zakreslen sérii se zdrojem mezi svorkami B). Vezmeme-li v úvahu, intensity pole £ mají ppačný směr směr hustoty proudu uvnitř zdroje totožný pro svorkové napětí zdroje vztah - (2,42) >dle něhož svorkové napětí zatíženého zdroje vždy menší než jeho . Jinými slovy, zatížíme zdroj vnějším odporem tomto případě bude odporem zdrojem, jehož odpor R¿ nazveme vnitřním odporem zdroje, protékat stejný proud obr. 2,8 připojíme odpor R Obr. a) Abychom určili elektromotorické napětí otevřeného zdroje, vyjdeme z rov. zatížením zdroje mění pouze jeho svorkové 3ětí, pro něž vedle rov. 2,8 i směrem dostaneme úpravě u. případě, němi uvažuje­ me, však směr intensity elektrostatického pole opačný než směr in­ tensity pole které není elektrostatického původu, takže třeba u jednoho integrálů pravé straně rov. Poněvadž sou­ časně platí =0, máme o T a odtud souladu rov. (2,35). (2,42) vyplývá, svorkové napětí' U tím menší, čím více zdroj zatížen, tj. (2,35) platiči pro Usek vodiče proudem