V knize A. Beiser „Perspectives of Modem Physics“, jejíž překlad pod názvem „Úvod do moderní fyziky“ je předkládán českému čtenáři, je uplatněno spíše druhé hledisko (i když výklad začíná speciální teorií relativity). Zde by bylo možno se podivit disonanci, že anglické slovo „perspectives“ je přeloženo jako „úvod“. Slovo perspektiva, alespoň v češtině, nezdá se plně vystihovat skutečný obsah díla a zatímco v angličtině knih podobného obsahu jako kniha Beiserova vyšla celá řada a názvy mnohých z nich začínají slovem „Introduction“, tj. „Úvod“, v češtině takových knih máme poskrovnu, jsou-li vůbec k dispozici. Ve prospěch tohoto volnějšího překladu (jednoho slova) svědčí nakonec i autorova předmluva, v níž jsou jasně vyloženy jak jeho přístup k celé látce a jejímu výběru, tak i pojetí výkladu po stránce metodické. Z těchto Beiserových řádků je zřejmé, že jde o úvodní učebnici, nechceme-li se dovolávat přímo vlastního obsahu knihy.
Toto neočekávané zjištění snadno vysvětlí základě pásového sché
matu předpokladu malého překryvu Fermiho plochy nejvyšším pásem, kdy pásu
pod ním zůstávají volné stavy díry.
Něco jiného jsou kovy strukturními vadami. Jelikož sám nad Debyeovou teplotou kde platí
klasická teorie, úměrný absolutní teplotě (viz 19.
Studium Hallova jevu nasvědčuje, vodivost dvojmocných kovů berylia,
zinku kadmia způsobena převážně pohybem kladně nabitých nositelů, nikoli
elektronů. Tak diamant čtyřmi elektrony jeden atom, vodík pevné
fázi dvěma elektrony molekulu NaCl osmi elektrony dvojici iontů
N mají široký zakázaný pás jsou izolátory.
Obr. Je-li zaká
zaný pás izolátoru úzký, nebo je-li překryv pásů kovu malý, elektrická vodivost
klesá oblasti polovodičů není již vlastně správné hovořit látce budjako kovu,
nebo nekovu.10), rozumné očekávat, měrný
odpor kovu bude při úměrný Tuto předpověď při uvedených teplotách
splňují čisté kovy; při mění rychleji, stejně jako specifické teplo.Pásová teorie pevných látek
podmínek: musí mít sudý počet valenčních elektronů strukturní jednotku
a pás obsahující elektrony největší energií musí být oddělen dalšího, vyššího
dovoleného pásu energetickou mezerou, která velká srovnání kT. ukazuje ekvienergetické čáry těchto dvou typů kovů. zase zaručuje, skoro žádný elektron nemůže přeskočit mezeru dostat do
nezaplněného stavu. Tak
alkalické kovy lichým počtem valenčních elektronů strukturní jednotku (kon
krétně jeden valenční elektron atom) jsou vodiče podobně jsou vodiči takové
dvojmocné kovy, jako hořčík zinek, které mají překrývající energetické pásy. Obr. čtverci střední
amplitudy iontových kmitů.6 Původ elektrického odporu
Elektronové vlny dokonalém krystalu kovu neměly být ani rozptylovány, ani
tlumeny takový kov měl mít nekonečnou vodivost. 20.
20. Hranice mezi zaplněnými neobsazenými energetickými stavy elek
tronů trojrozměrném /c-prostoru nazývá Fermiho plocha.
Vodič vyznačuje porušením jedné (nebo obou) uvedené podmínky.
Účinný průřez rozptylu kladného iontu kovovém krystalu, který mírou účin
nosti iontu rozptylu dopadající elektronové vlny, úměrný tj. Podmínka 1. 20. Žádný krystal ovšem není
nikdy dokonalý, neboť něm při každé teplotě dochází tepelným kmitům, když
zde nejsou žádné strukturní poruchy jako intersticiály, vakance nebo atomy nečistot.
má ten důvod, zajišťuje úplné obsazení nejvyššího energetického pásu, podmínka
2.21a ukazuje ekvi-
energetické čáry myšleného izolátoru. Nepravidelnosti jejich krysta
lové mřížce nezávisejí velkém rozsahu teplotě, takové kovy mohou mít značný
zbytkový měrný odpor při nízkých teplotách, kdy měrný odpor důsledku tepel-
496
.216, resp. Díry spodním pásu nesou většinu proudu,
kdežto elektrony horním pásu mají procesu vodivosti nepatrnou úlohu
