Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
6)
kde nábojová hustota, předpokladu rovnoměrně rozloženého náboje na
povrchu vodiče.(r,p)Q= (12. tomto povrchu platí (za předpokladu jeho dokonalé
vodivosti)
U konst=><5(rP) :
1
4jte F
<p{rP) konst.10)
2<5. TEORETICKÉ PODKLADY ŘEŠENÍ NĚKTERÝCH ELEKTROENERGETICKÝCH PROBLÉMŮ
pricemz
x o(r) O
H (r) --- r(u, v)
0o r
(12.11)
Má-li být výsledný potenciál bodu nulový, musí podle (12. libovolném bodu
P prostoru vně vodičů existuje výsledný potenciál
UP= IP+ (12.8)
Uvažujme daném prostoru izolovaně dva vodiče zcela stejného tvaru, se
statickými náboji povrchovými potenciály stanovme podmínky
pro existenci nulové ekvipotenciální plochy daném prostoru. Mohou pak nastat dva případy, to
o +10 (12.
kde
r dr
J \rP~r\ dv
sin =4jce —
On
(12.7)
je parametrická rovnice ekvipotenciální plochy totožné povrchem vodiče.12)
f=l
přičemž nutně (?*=)=0.9)
kde smyslu rovnice (12.374 12. Ekvi-
potenciální plocha procházející libovolným bodem vně vodiče tedy rovnici
í H(r)
dr dr
1J(F> \ľp' dv
sin =4jt ——e
o„
U (12.5)
sin a{du dv
f dr, dr-,
J J<F) |rP—r| dv
i 1,2 (12.4) můžeme vyjádřit
U ,P= ó,(r^)Oi 2P= 62{r2P)Q (12.10)
přičemž r1Pje polohový vektor bodu vůči vodiči r2Pje polohový vektor téhož
bodu vůči vodiči Pro potenciální součinitele při tom platí (dle 12. Poněvadž uvažujeme dva zcela stejné vodiče, musí být
velikosti jejich nábojů stejné.13)
