Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
74.70) a
(6.71) dopĺňame rovnicami pre napätie
Ux= +2/2Zv eyx= U2eyx= U2e‘“ eit>x (6.23) napätie mieste x
Us I2Z.
Takýto bezodrazový prevádzkový stav, ktorý sme vyjadrili rovnicami (6.22) pre napätie
UX= 2—I2Z 0
Aby táto podmienka splnila, musel rovnať nule buď člen yx=
e"'“ čisto teoretická podmienka platila len pre čiže vedenie
nekonečne dlhé, alebo malo byť
t/2- 2Zv= (6.)erx
a prúd
Odrazená vlna nulová môžeme vyjadriť rovnice (6. Pri trojfázovej sústave bude prirodzený výkon
. Prirodzený prevádzkový stav vedenia
Keď vytvorí taký prevádzkový stav, Z2= Zv, nenastane odraz ani napäťo
vej, ani prúdovej vlny základné rovnice napätia prúdu budú podľa rovníc (6.80)
I )
Prevádzka vedení pomeroch, keď všetkých miestach konca vedenia až
k začiatku bude impedancia záťaže rovnať vlnovej impedancii, na
zýva vádzkov pri prirodzenom výkone prirodzenom prúde
/p U/Z,. Vedenie bez odrazov.22)
a (6.79a)
čo možno splniť tomto prípade U2= 2ZV, teda
Zv= I2,
čím sme vrátili východisku našich úvah, impedancia záťaže rovná
vlnovej impedancii.134 VEDENIA PRIESTOROVO ROZLOŽENÝMI PARAMETRAMI
6
