Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
55) postupujúca vlna napätia bude konci
í/o /(, ^
a odrazená vlna napätia podfa vzťahu (6.66) (6.66)
a efektívna hodnota prúdu podľa rovnice (6.
6.55) konci
- h
1 2
Takto odvodené vzťahy dosadzujeme zase výrazov efektívnych hodnôt napätí
a prúdov jednak konci vedenia, jednak mieste vzdialenosti konca a
dostaneme pre napätie
.6.63. to
opäť exponenciálne špirály, charakteristické pre chod dlhého vedenia naprázdno..9 nakreslený hodogram prúdov (diagram napätí
(diagram vlnových rovníc napätí prúdov podľa vzťahov (6.1. 6.67).51)
L C<~ e~aXe"^ (6‘67)
Na diagramoch obr.59) pri rozklade komplexného koeficienta šírenia vlny reálnu imaginárnu
zložku
^ e’/T e^“ ií,x (6.57) konci vedenia
U o
Dosadzovali sme hodnoty preto, platí pre postupujúcu vlnu prúdu vzťah
(6. h£q—M2
i 2
a pre vlnu prúdu odrazeného podľa vzťahu (6..6. Chod vedenia nakrátko
V tomto prípade preto Koeficient odrazu bude
o-zv
9 0+zv
Na vedení niet inej impedancie ako vlnová impedancia Zv, preto podľa vzťahu
(6. VLNOVÉ ROVNICE PRI RÔZNYCH STAVOCH ZAŤAŽENIA 129
Na mieste konca vedenia bude efektívna hodnota napätia podfa rovnice
(6.63) podľa toho
i
