Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
34) a
(6. U2/Z 2ako V
rovniciach pre napätia prúdy ľubovoľnom mieste týchto prípadoch
počítame konca vedenia použijeme namiesto zaťažovacieho prúdu
zaťažovaciu pedancíu túto dosadíme základných rovníc (6.48)
J -r* (f
Z, 2Z> }
Teraz svoju pozornosť venujme favej pravej polovici výrazov, pričom mô
žeme konštatovať, výraz kladným exponentom znamená u
priam vlnu výraz záporným exponentom odrazenú alebo spätnú
vlnu.61. ďalšom označme postupujúcu vlnu (zíava doprava) šípkou, ktorá sme
. Tento stav môže dosť dlho trvať;
c) chod vedenia nakrátko. Tento stav obyčajne poruchový, stacionárnom
prípade výnimočný vyskytuje pri prevádzkových meraniach kontrolách
vlastností vedenia;
d) prevádzkový stav veľmi priaznivý, keď vlnová impedancia rovná
irnpedancii zaťaženia.35) (však označením konca vedenia). malom usporiadaní rovníc
dostaneme
1 J
ux=j U2eyx Z,e,rx+j U2e Zye rx=
4 (i+t e"+M i-fk '
Podobne pre efektívnu hodnotu prúdu mieste konca dostaneme
1 z.6.6.
1 Z,l1+z ZV\ Z,
Z
Keď jednotku zátvorkách nahradíme výrazom tento dosadíme do
.
6. VLNOVÉ ROVNICE PRI RÔZNYCH STAVOCH ZAŤAŽENIA 123
b) chod vedenia naprázdno. Zaťaženie S2, U%I2
U2
možno vyjadriť vzťahom dosadení U2= I2Z príp. £ri
predchádzajúcich vzťahov pre napätie prúd, dostaneme účelnej úprave vý
razy pre napätie (pre prúd), mieste x
í/, e’- (6. Vedeiäie ukoisčené ľubovoľnou zaťažovacou impedancioís
Tento prevádzkový stav možno označiť najčastejší
