Prvé vydanie celoštátnej učebnice Teoretická elektroenergetika z roku 1967 bolo v pomerne krátkom čase rozobrané a ukázala sa potreba novej učebnice približne rovnakého obsahu. Po odporúčaní Odbornej komisie bývalého Ministerstva školstva ČSSR a po schválení Kolégiom ministra školstva SSR dňa 15. 3. 1971 bolo poverené vydavateľstvo Alfa vydat a autori vypracovať druhé vydanie tejto celoštátnej učebnice, ktorú záujemcom predkladáme. Učebnica musela sa vzhľadom na stále rýchlejší rozmach opisovaných vedných odborov podstatne rozšíriť a doplniť. Medzi dvoma vydaniami došlo ...
19) (6.14) dostanem e
zá kladnú rovnicu pre napätie dlhého vedenia známych hodnôt a
známych param etrov fázor napätia ľubovoľnom mieste vzdialenom od
začiatku vedenia
UX= (17, f,Z erx (6.14) mení na
1
výraz U2= rovnica (6.)
(6. Pritom jasné, pri dĺžke vedenia /kmbude Komplexné
integračné konštanty vypočítame okrajových nových hodnôt, j., na
konci pri V2a I2bude vzdialenosť dôsledku čoho rovnica (6. týchto
£jy,
dvoch rovníc vypočítame komplexné integračné konštanty
K I2Z -
K 2Z.20) základné rovnice šírenia vín dlhom vedení alebo
inými slovami šírenia rozruchu napätia prúdu vedeniach.17) definovaný fázor prúdu začiatku vedenia
/, (AT2-#T ,)
Z posledných dvoch rovníc dvoch neznámych dostanem ÄT, K2, to
Ä, v)
ľ (6-18)
If2= v)
Dosadením integračných konštánt rovnice (6.
Základné rovnice často používajú prípadoch, keď známe pomery na
konci vedenia, hodnoty U2,12a treba vypočítať hodnoty vzdialenosti od
konca vedenia. Rovnicou (6.14) určený fázor napätia bude
U, 2
a vzťahom (6.114 VEDENIA PRIESTOROVO ROZLOŽENÝMI PARAMETRAMI
V prvom prípade platí:
a) sam otnom začiatku vedenia bude napätie vzdialenosť prúd na
začiatku vedenia /,.19)
a fázor prúdu
Rovnice (6.17) pre prúd (Kx—K2).21)
