Štěrbinová anténní řada na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu

| Kategorie: Diplomové, bakalářské práce  | Tento dokument chci!

Diplomová práce se zabývá návrhem štěrbinové anténní řady na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu (SIW). V práci jsou rozebrány různé způsoby napájení antény a samotný postup návrhu antény. Anténní řada byla navrhnuta v simulačním programu Ansoft HFSS pro Wi-Fi pásmo 5 GHz. Optimalizovanými parametry antény jsou impedanční šířka pásma (minimalizace hodnoty činitele odrazu na vstupu antény v celém pracovním pásmu) a zisk (maximální hodnota). Výsledkem práce jsou 3 prototypy anténních řad na bázi vlnovodu integrovaného do substrátu, anténní řada 2x1, 2x2 a anténní řada 2x2 doplněná o ochranný box pro venkovní použití. Práce obsahuje srovnání simulovaných a měřených parametrů realizovaných antén.

Strana 16 z 102

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

2 1 2             prac krit d f f tg  (1.6) Ztrátovým činitelem, σ/ωε, vyjadřují ztrátové vlastnosti dielektrických materiálů nutné uvažovat případě použitých pevných kapalných dielektrik [3]. 22 11                 krit prac prac krit sk c f f cv   (1.6).5) kde jsou permeabilita specifická vodivost daného materiálu stěn vlnovodu. Zřejmě dáno zvětšením fázové rychlosti nad hodnotu rychlosti světla.3) V pásmu propustnosti fkrit skupinová rychlost vsk vždy menší jak rychlost světla Vzdálenost, kterou vlna urazí fázovou rychlostí dobu jedné periody, se nazývá délka vlny vlnovodu (1.3 22 11                     krit prac prac krit f c f f c v   (1. V dutém kovovém vlnovodu existuje několik příčin nenulového útlumu. Tyto ztráty lze charakterizovat například hloubkou vniku [3].2) kde rychlost světla vakuu, pro vzduch λprac je délka šířící vlny. Dalším typem útlumu útlum vlivem ztrátového dielektrika, který způsoben nenulovou měrnou vodivostí použitého dielektrika jako vnitřního objemu vlnovodu. Rychlost přenosu energie vlny, rychlost skupiny kmitočtů například modulační obálky podélném směru vlnovodu vyjadřuje skupinovou rychlostí vsk (1.4) Ze vztahu vyplývá, délka vlny vlnovodu bude delší, než délka vlny ve volném prostředí. pásmu propustnosti vlnovodu dle vztahu 2.2 bude vlna šířit rychlostí větší, než rychlost světla. Útlum vlnovodu vlivem nedokonale vodivých stěn zapříčiněn povrchovým jeven stěnách vlnovodu pro velmi vysoké kmitočty. 2 1         krit prac prac g     (1. Hodnota tohoto měrného útlumu lze vyjádřit vztahem (1.3). . vv     2 (1.4)

---

---