Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
Vzhledem tomu, argu
mentu rovnice (3-20) není člen (x/c)], toto vlnění nepostupuje, proto nazýváme
vlněním stojatým. lichý násobek A/2 .3.2.
Šíří-li vlnění různých kmitočtů nebo výsledné vlnění, vzniká periodické vlnění jen
za předpokladu, kmitočty skládaných vlnění jsou soudělné.
3.
3. Amplituda bude maximální tehdy,
bude-li fázový posun (<p2 <pi) 2kn, kde . Amplituda stojatého vlnění ř7'je však funkcí souřadnice Podrobnějším
kde amplituda vzniklého vlnění dána vztahem
UL 2Ulmu 2mcos {<P2- )
a výsledná fáze
ř/imsinwi Uzmsin ®2
tg ---------- ------------------ -—
Uím COS<pi t/2mCOS<P2
(3-19)
<*= l)A
56
.1. Maximální amplitudě
odpovídá dráhový rozdíl skládaných vlnění, daný vztahem
K analogickému závěru diskuse rovnice (3-19) dojdeme pro hodnotu minimální amplitudy
vlnění, které odpovídá dráhový rozdíl skládaných vlnění
Interferencí dojde zesílení, resp. Vlnění popsané rovnicí (3-20) vlnění popsaného rovnicí (3-18) liší tom,
že částice kmitají stejnou fází, ale mají různou amplitudu. 13). Výsledné vlnění popsáno rovnicí
u U'mcos (3-20)
(je-li fázový posun jednotlivých vlnění roven nule), kde amplituda výsledného vlnění U’m
je dána vztahem
(obr. STOJATÉ VLNÉNÍ
Obdobným postupem jako předcházejícím odstavci lze dospět závěru cho
vání výsledného vlnění, které vznikne tehdy, budou-li proti sobě postupovat dvě vlnění
o stejných úhlových kmitočtech stejných amplitudách..3. zeslabení vlnění, bude-li vlnění dráhově posunuto
o celistvý násobek, resp. INTERFERENCE VLNĚNÍ STEJNÝCH KMITOČTŮ
Skládáme-li dvě vlnění stejných kmitočtů, řídících obecně rovnicí (3-18), pak vý
sledné vzniklé vlnění lze popsat rovnicí
Z rovnice (3-19) vyplývá důležitý závěr, ten, výsledná amplituda vlnění Umje závislá
na vzájemnémfázovém posuvu obou vlnění (<p2 q>i)..Potom můžeme výraz pro toto vlnění napsat tvaru
(3-18)
Tato rovnice představuje výraz pro vlnění šířící kladným směrem osy x
