Kniha podává zhuštěnou formou celou látku silnoproudé elektrotechniky, a to jak z hlediska vysvětlení principů funkce a vlastností silnoproudých strojů, přístrojů a zařízení, tak i z hlediska jejich provozu, výpočtu a návrhu. V knize jsou probrána nejen zařízení klasická, ale i výhledově perspektivní, např. výkonová elektronika, supravodiče, jaderné elektrárny apod.Kniha je určena nejširšímu okruhu inženýrů a techniků, zajímajících se o obor silnoproudé elektrotechniky nebo pracujících v tomto oboru.
SÍLA PŮSOBÍCÍ PROUDOVODIČ MAGNETICKÉM POLI
Při použití Biotova-Savartova zákona dostaneme pro tuto sílu vektorový vztah
F (7-10)
Tento vztah vychází Lorenzovy rovnice soustavy Maxwellových rovnic, viz rovnice
(4-12). SÍLA PŮSOBÍCÍ PŘI ZMĚNĚ VLASTNÍCH
I VZÁJEMNÝCH INDUKČNOSTÍ
V magnetickém obvodu, jehož část pohyblivá, dochází při pohybu této části ke
změně energie magnetického pole. Energie magnetického pole cívky dána vztahy (viz též
kap. Vektorový tvar rovnice
pro indukované napětí je
U (7-7)
Rovnice jinou formou vztahu (7-3). Uvažujeme-li, vektory veličin jsou obvykle
navzájem kolmé, možné psát
(7-8)
kde přírůstek dráhy vodiče směru rychlosti v. 4):
pro vlastní indukčnost
l^i (7-12)
pro vzájemnou indukčnost Mv
W\2 y>i2h W21 V21h (7-13)
1^12 riihh Aívai/a/i Mwh (7-14)
Síla, působící při změně polohy pohyblivé části magnetického obvodu pak vyjádřena
vztahy
nebo
F (7-16)
Jde-li pohyb rotační, dostáváme výrazy
1 dL
.1.4.
V elektrických strojích točivých jsou zpravidla směry vektorů kolmé lze tudíž napsat
pro indukované napětí
uí vBl [V; s"1, (7-9)
kde jsou okamžité hodnoty těchto veličin.1.NAPĚTÍ INDUKOVANÉ VODIČI, KTERÝ POHYBUJE
V MAGNETICKÉM POLI
Tyto jevy vyskytují zejména stejnosměrných strojích.3.
7.
Protože skutečných strojích jsou opět vektory veličin vždy vzájemně kolmé,
zjednoduší vztah tvar
F BII [N; (7-11)
7
