V této úvodní kapitole se pokusíme nastínit některé metodologické aspekty stavby fyziky a jejího začlenění do kontextu ostatní přírodovědy a vědeckého poznání vůbec. Tyto metodologické poznámky mohou být zajímavé např. pro studenty a zájemce nefyzikálních profesí, kteří si chtějí udělat ucelený obraz o fyzikálních aspektech zkoumání přírody.
3), při detekci ionizujícího záření (kde detektor
potřeba stínit vůči pozadí, popř.mp/
N představuje lineární součinitel zeslabení. Tak tomu zpravidla
bývá při stavebním řešení pracovišť ionizujícím zářením, kde vedle cihlového zdiva používají
hutnější stavební materiály beton příp.4), při radioterapii kde kolimací vymezujeme úzký svazek záření, atd.
polovrstvy (polotloušťky) absorbce d1/2= ln2/µ 0,693/µ, což taková tloušťka vrstvy stínícího materiálu, která
zeslabí intenzitu daného záření polovinu polovrstvy pak 1/4, polovrstvy 1/8 atd.6 Ionizující záření
vzrůstového faktoru (Bł1) závisí tloušťce druhu látky, energii záření, jakož geometrickém uspořádání zdroje
záření, prozařované vrstvy detektoru.
S odkazem výše uvedené mechanismy interakce záření látkou zde stručně zmíníme o
některých obecných zásadách pro dosažení optimálního stínění některých druhů záření.dx. Tato potřeba vzniká např. stínící účinek
roste exponenciálně tloušťkou stínění podle shora uvedeného vzorce). Pokud potřeba zachovat optickou viditelnost, používá olovnaté sklo vysokým
obsahem kysličníku olova tavenině.L σ. Vedle lineárního součinitele zeslabení tabulkách často uvádí hodnoty tzv.e-µ .L.2008 12:13:55]
.
X) jsou polovrstvy následující :
Polovrstva [mm]
E g
[keV] voda beton železo olovo
http://astronuklfyzika. Integrací tohoto diferenciálního vztahu získáme pro intenzitu I(x) svazku
v hloubce vztah I(x) Io.
Stínění ionizujícího záření
Při řadě aplikací ionizujícího záření třeba zabránit tomu, aby určitých míst, nebo určitých
směrů, ionizující záření vnikalo tedy třeba určitou část záření odstínit.5 "Elementární částice" byl zaveden pojem účinný průřez interakce který
geometrickým způsobem vyjadřuje pravděpodobnost daného druhu interakce.2), při
zobrazovacích metodách jako scintigrafie (kde pomocí kolimace detekujeme jen záření z
přesně vymezených směrů kap.cz/JadRadFyzika6.x Io. vrstvičce tloušťky v
1cm2 obsaženo L.e-σ.htm (20 32) [15.σ. příměsí barytu, barytové omítky pod.
Polotkoušťka absorbce
Tloušťka potřebného stínění závisí hustotě nukleonovém čísle) stínícího materiálu, energii záření na
požadovaném zeslabení. Pro některé běžné materiály energie záření (resp.x, kde původní intenzita svazku povrchu koeficient σ. Zde jedná účinný průřez
interakce záření, např.10.
Účinný průřez interakce lineární součinitel zeslabení
V §1.dx atomů, nichž každý představuje pro záření účinnou stínící plošku interakce velikosti σ,
takže intenzita svazku zeslabí -dI I. detekovat jen záření určitých směrů kap.
Stínění záření gama
Pro záření gama jsou nejvhodnějšími stínícími materiály látky velkou měrnou hmotností (hustotou)
– především olovo, wolfram, uran (kromě vysoké ceny třeba mít paměti, uran samotný je
radioaktivní).
Z ekonomických důvodů někdy výhodnější použít větší tloušťky materiálu nižší stínící
schopnosti, pokud konfigurace zářiče, ozařovaných látek detektoru umožňuje. Lineární součinitel zeslabení úměrný hustotě absorbujícího materiálu
a díky účinnému průřezu výrazně závisí energii záření též protonovém čísle atomů látky (neboť protonové
číslo určuje elektronovou hustotu atomů). Pro účinné odstínění záření gama energii cca 100keV stačí
vrstva olova tloušťky 2mm; čím vyšší energie fotonů záření gama, tím silnější vrstvu stínění je
nutno použít. 1.3 "Jaderné reakce" §1.mp/N, kde hustota materiálu nukleonové číslo atomů látky.
při ochraně před ionizujícím zářením (kap.5, §5. Vojtěch Ullmann: Jaderná radiační fyzika.
Vedle lineárního součinitele zeslabení někdy zavádí hmotnostní zeslabovací koeficient µ/ρ, který nezávislý
na hustotě. Používají olověné kontejnery pro přepravu skladování zářičů, zástěny olověného
plechu, tvarované olověné cihly atd.RNDr. atomy látky (buď celkový účinný průřez interakce, nebo jednotlivé dílčí účinné průřezy
pro fotoefekt, Comptonův rozptyl tvorbu elektron-pozitronových párů).ρ. Při interakci rovnoběžného svazku záření
o intenzitě prochází 1cm2 látky každou sekundu částic, které interagují atomy látky účinným průřezem Počet
atomů 1cm3 ρ.L
