Kniha sa zaoberá jedným z kľúčových problémov súčasnosti — zdrojmi energie a ich premenami. Po úvodnej kapitole, ktorá stručne hodnotí význam energie pre potreby ľudstva, nasledujú tri ťažiskové kapitoly, v ktorých autori podrobne opisujú jednotlivé energetické zdroje (kap.2), perspektívne technológie premeny energie (kap.3) a akumulátory energie (kap.4). V poslednej, piatej kapitole knihy je rozpracovaná jedna z najaktuálnejších tém súčasnosti, ekologické problémy pri získavaní energie. Kniha je určená v prvom rade širokému okruhu elektrotechnikov, inžinierom, študentom vysokých a stredných odborných škôl, ktorí sa špecializujú na problematiku rôznych druhov energetických zdrojov a premien energie. Zaujme však aj širokú čitateľskú verejnosť, ktorá sa chce komplexne oboznámiť v súčasnosti s tak veľmi aktuálnou oblasťou.
Potom udržanie samočinnej činnosti reaktora nevy
hnutné, aby využívaná časť výstupnej energie rovnala
1/3 (rPt rPb 3nkT prevyšovala vstupnú energiu
(3nkT rPb) Výraz pre vstupnú energiu zahŕňa sebe energiu
(3nkT) nepotrebnú vytvorenie plazmy teplotou energiu
(rPb) nevyhnutnú kompenzáciu strát brzdné vyžarovanie. Pre zmes deutériovo-tríciového paliva sa
minimálna hodnota vyhovujúca nerovnosti pri teplote okolo
13 keV, rovná
čo vlastne Lawsonovo kritérium.8.8. Na
získanie kladného energetického výstupu musí teda platiť
- (rPt rPb 3nkT) (rPb 3nkT) (3.9)
267
.
n 1020m ~3. Potom celková energia, ktorú
možno získať každého impulzu reaktora pri objeme plazmy bude
Ev (rP, zPb 3nkT) (3. Keďže začia
točná teplota plynuje porovnaní teplotou plazmy nízka poten
ciál ionizácie atómov vodíka malý porovnaní 3/2 hustota
energie nevyhnutná nahriatie paliva teplotu bude rovnať
3 nkT.8.8.elektrónov iónov rovná hodnote potom stredná energia pripa
dajúca časticu 3/2 Boltzmanova konštanta). (3.7)
3
Túto nerovnosť možno prepísať tvaru
- (3.6)
ak predpokladáme, teplota počas trvania impulzu konštantná.8)
/yOn!AT> '
n r
Keďže rastie taktiež úmerná potom ľavá časť nerov
nosti závisí nr.
Predpokladajme ďalej, plná účinnosť využitia tejto energie za
hriatie 1/3.
Nech hustota výkonu uvoľňovaného pri termojadrovej syntéze
a Pbhustota brzdného žiarenia plazme
