Předložený studijní materiál slouží jako základní studijní materiál distanční formy
studia předmětu Elektrotechnika 2, který navazuje na předmět Elektrotechnika 1 a spolu s ním
vytváří nezbytně nutné teoretické základy společné pro všechny elektrotechnické obory, které
jsou potřebné pro studium předmětů specializací v dalších ročnících studia.
Autor: Doc. Ing. Jiří Sedláček, CSc. Prof. Ing. Juraj Valsa, CSc.
Strana 139 z 186
Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.
Protože jde nekonečně dlouhé vedení, jeho vstupní odpor roven
vlnovému odporu Rv=50Ω.3-15)
Příklad 6.
u(t)i
v
x
i(x,t)=i (t- v
x
u(x,t)=u (t- )1
u1(t)=
x
u(t)i
+
u(t)i
+
u(t)1
b)a)
[V]
[ s]µ
Obrázek 6. Vedení blízkém konci napájeno zdroje napětí ui(t) vnitřním
odporem Ri=150Ω.
Vstupní proud je
vi
i
v RR
tu
R
tu
ti
+
==
)()(
)( 1
1 .1 Poměry vedení nekonečné délky: schéma uspořádání, b)
vnitřní napětí zdroje signálu
Nejprve určíme sekundární parametry vedení:
Vlnový odpor Ω== 50
0
0
C
L
Rv činitel šíření pCLp kde mns /5=τ měrné
zpoždění signálu (zpoždění metr délky; odpovídající rychlost šíření pak rovna
v=1/τ=200000 km/s). Platí jak pro obrazy, tak i
pro okamžité hodnoty. Napětí vstupních svorkách bude mít stejný průběh jako vnitřní
napětí zdroje, bude však sníženo úbytek vnitřním odporu Ri,
)(25.3-1a primárními parametry C0=100 pF/m,
L0=0,25 µH/m.
Každý metr vzdálenosti začátku (blízkého konce) vedení znamená zpoždění signálu ns.
v
p
p
p
p
R
txi
txu
pxI
pxU
+==
),(
),(
),(
),(
, (6. 6.3-
1b.0)()(1 tu
RR
R
tutu i
vi
v
i =
+
= . Vedení nekonečně dlouhé.3 –1
Uvažujeme bezeztrátové vedení podle obr. Vnitřní napětí zdroje trojúhelníkový průběh znázorněný obr. 6.Elektrotechnika 139
Podíl napětí proudu libovolném místě vedení roven Rv.
Proto pro napětí proud místě platí
)(),(),(),( xtitxixtutxu −=−=.3
