Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
2.48
. Zmagnetovaný materiál můţeme zbavit remanentní
magnetizace jen mnohonásobnou cyklickou přemagnetizací při postupném zmenšování intenzity H. V
jednotkové vzdálenosti tohoto
bodu sestrojíme opět rovnoběţku s
osou níţ dostáváme měřítku
m mB/mH závislosti délce
zvolené jednotky přímo hodnotu dynamické permeability. Statické dynamické smyčky různých magnetických materiálů mohou být
symetrické nesymetrické vzhledem ose mohou mít rozličný tvar. Tím mění tvar hysterézní smyčky, která tomto případě nazývá dynamická
hysterézní smyčka.
Volíme-li stále větší Hm, dostaneme stále větší hysterézní smyčky.47. 2. Jestliţe jiţ průsečíky hysterézní smyčky osami nemění při dalším zvětšování Hm
své souřadnice, dostali jsme maximální hysterézní smyčku.Vliv prostředí elektromagnetické pole
77
Podobně postupujeme při
konstrukci závislosti dynamické
permeability. Po
dosaţení intenzity pole
H indukce při
monotónním poklesu
intenzity magnetického
pole mění jiţ podle jiné
křivky, která částí
magnetické hysterézní
smyčky pro danou
maximální hodnotu intenzity pole Hm, resp.
obr. komutační křivce, která velmi podobná křivce prvotní
magnetizace.47
obr.2. vypnutí zdroje
vnějšího magnetického pole zůstává látce remanentní indukce Br, kterou moţno přemagnetovat
záporně orientovaným polem intenzitou, rovnající intenzitě koercitivního pole Hc. Získanou hodnotu přeneseme rovnoběţkami
na původní souřadnice sestrojíme křivku, která bude mít maximum inflexním bodě magnetizační
křivky obr. Při dalším
sniţování intenzity pole záporných hodnot dostáváme tvar křivky třetím kvadrantu. maximální hodnotu indukce Bm. Pro lepší orientaci
přeneseme tyto tečny do
libovolného bodu ose mimo
magnetizační charakteristiku. případě, jde cyklické přemagnetování
vzorků, přispívají jejímu ohřevu ztráty vířivými proudy, ztráty magnetické viskozity a
rezonančních jevů.
Hysterézní smyčka
Fero- ferimagnetické
látky vyznačují tím,
ţe při vratných
změnách indukce
nevrací výchozí
hodnoty obr.
Plocha hysterézní smyčky reprezentuje hysterézní ztráty.48. Její průsečíky osami B
nazýváme koercitivní silou remanentní indukcí Br. jednotlivých
bodech, odpovídajících úsekům H1
‚ sestrojíme magnetizační
křivce tečny. Část maximální hysterézní smyčky mezi a
Hc druhém kvadrantu nazýváme demagnetizační charakteristikou, která velký význam při
hodnocení tvrdých feromagnetických materiálů. 2. Vrcholy všech těchto smyček při
různých hodnotách Hm,Bm leţí tzv
