Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
55)
Vyjádříme-li ještě
P E eE (2.
Vztahy (2. x,y,z) (2.31.53)
Nalezněme vektor, který závisel jen volných nábojích:
div (o.57)
kde relativní permitivita, o relativní
susceptibilita.
Zavedením vázaných nábojů změní chápání Maxwellovy
rovnice div musíme dosadit jak hustotu nábojů
volných o, tak vázaných v:
v (2.2. Soustava obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole
67
Zdrojem vektoru polarizace tedy objemová hustota
vázaných nábojů povrchu dielektrika normálová
sloţka tohoto vektoru (normála směřuje ven dielektrika)
rovná plošné hustotě vázaných nábojů např.30
.E o (2.E
1
3
( 1,2,3 kartéz.31
obr.2.52)
divE P
P
div
div
oo
o
o
o
o
vo
o
. 2. podle obr. Situace podobná elektrostatické indukci ve
vodiči, ale uvnitř tělesa není nulové pole; volných elektronů něm není tolik, aby vnější pole e-
liminovaly.54) (2.30 snaţí
zaujmout rovnováţnou polohu, kdy vektor stejný
směr jako vektor natočení dipólu potřeba
energie, kterou musí dodat vnější pole, takţe P
+ E (2.59)
např.2.
1
(2.29.E div (2.56)
je (o )E o(1 e) rE= E (2.57) odpovídají hledisku
minima energie.58)
V anizotropních látkách permitivita tenzorem platí:
D=
. pro xxEx xyEy xzEz
V částečně vodivých dielektrikách nebo polovodičích vzniká také
polarizace volné náboje površích dielektrik vytvoří povrchový
náboj obr. 2.
-v +v
v 0
obr.54)
D o
