Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
9 poteče proud JS, kde E. Celkový odpor trubice dostaneme
integrací
R
1
0
S
dl
(2.15)
U vodičů konstantního průřezu bude
R =
S
l
a dále =
l
S
R
.
= dR. Pro zobecnění libovolný tvar vodiče stejného
materiálu zobrazujeme závislost křivkou R/Ro f(t),
obr.19)
Kde jsou materiálové konstanty, např.I (2.16)
Celým úsekem obr.18)
Tento vztah matematickým vyjádřením experimentálních výsledků, naměřených vodivých
materiálů při konstantní teplotě, tedy skutečnosti, proud tomto vodiči stoupá přímo úměrně s
napětím.2.11, přičemţ odpor vzorku při zvolené základní
teplotě to.10
. polovodičů moţno
změnu měrné vodivosti teplotou prvním přiblíţení odhadnout vztahu
oe-To/T
(2.Vliv prostředí elektromagnetické pole
57
Symbolem jsme označili odpor elementu proudové trubice. Počet volných elektronů zde totiţ teplotou prakticky nemění,
ale stoupající teplotou zvětšuje brzdný účinek mříţky.
1
.
Křivky závislosti odporu teplotě obr. Tyto křivky
však zobrazují jen stav pro měřený geometrický tvar
vodiče.17)
Po integraci, níţ mění dostáváme nejčastěji pouţívaný tvar Ohmova zákona
U RI I/G (2.20)
obr. Konstantou této úměrnosti elektrický odpor. Vycházíme teoretického vztahu, platného pro kovy a
většinu jiných vodivých látek
R Ro. Napětí malém elementu 2
= Edl, dosazení:
dU Edl I
S
dl
dl
S
I
dl
J
. Naopak odpor uhlíku, některých
nekovových vodičů, polovodičů elektrolytů rostoucí teplotou klesá. pro
germanium 3900°K, 1,7106
S/m.
1
(2. Pouţití takovéto křivky není ještě zcela
pohodlné, proto snaţíme vyjádřit změnu odporu s
teplotou alespoň blízkém okolí předpokládaného
pracovního bodu (pracovní teploty) analyticky. 2.10 můţeme
naměřit vodiči konstantní délky průřezu.2.
Závislost odporu teplotě
Odpor kovových vodičů stoupající teplotou roste, přičemţ čistých kovů závislost (T) v
širokém teplotním rozsahu lineární. nich rozhodujícím
mechanismem růst počtu volných nábojů, které přispívají vedení proudu.e[(1/T)-(1/To)]W/k
(2. 2
