Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
5) volíme výhodně tak, aby kaţdém jejím bodě byl element
této křivky kolineární vektorem intenzity magnetického pole.
Vyuţití kulové symetrie nepřipadá magnetickém poli úvahu. obr.5 jsou tři integrační dráhy. Obecně nemusí být
integrační křivky siločárami obr.
Efektivní hustota proudu zmenšena izolací mezi závity (činitelem plnění) tvarem drátu.. Siločáry mají tomto případě tvar elips.6)
Při řešení pole masivního vodiče jej rozdělíme jednotlivá vlákna elementy plochou dxdy,
vyřešíme závislost intenzity pole vzdálenosti vlákna referenčního bodu integrujeme (sčítáme
účinky) celém průřezu vodiče. dosazení (6.5 můţe uv-
nitř integrační dráhy protékat více proudů odhad průběhu výsledné siločáry procházející referenčním
bodem obtíţný. Délka integrační dráhy sečtení délky všech elementů obecném
libovolném poloměru tedy rovna délce kruţnice.6. 6.Metody řešení elektromagnetických polí
172
B o(H rot J
Zdrojem vírového pole jsou volné vázané proudy, zdrojem vírového pole jen volné proudy. takovém případě vhodnější pouţít metodu superpozice. ale vyţaduje, abychom na
základě symetrií předběţně znali průběh magnetických siločar.5) obr. Vedeme-li integrační dráhu vně vodiče s
poloměrem teče uvnitř této dráhy celý proud kdeţto uvnitř dráhy vedené uvnitř vodiče protéká jen
část proudu Jr přičemţ I/a2
.. Proud musel roztékat radiálně
od středu symetrie, němţ nebyla hustota náboje stacionární.
I1
I2 I1
I4 I5
B B5
B1
= +
obr.6.5
..
Vraťme ale dvěma rovnoběţným vodičům protékaným proudy opačného směru, Pro referenční
bod obecném poloměru tedy oblasti a2, jsou výsledky stejné jako pro jeden vodič
protékaný proudem.6. Také cívku lze povaţovat "masivní" vodič.
U výpočtu pole vybuzeného cívkou závity hustě ovinutými kolem anuloidu povaţujeme závity za
hustou proudovou vrstvu siločáry mají tvar koncentrické křivky.
Integrační dráhu Ampérova zákona (6. Uvnitř cívky je
s kaţdou siločárou spřaţen proud zde tedy
+ . potom
H =
r
II
2
(6. Integrační dráha vedená vně
anuloidu pro obepíná proud vně cívky tedy nulové magnetické pole.5) dostáváme pro intenzitu
vně vodiče
H 2
2 r
I
uvnitř vodiče
H 2
2
. Podle vztahu (6.6. Při aplikaci Ampérova zákona ale
hojně vyuţíváme symetrii válcovou. Vedeme-li integrační dráhu „plášti“ koaxiálu, tj. Její pouţití pro výpočet pole přímého osamělého velmi dlouhého
vodiče naznačen obr.. Není-li tedy integrační dráha
volena jako siločára, výpočet komplikován tím, kaţdém místě této dráhy musíme respektovat i
úhel mezi potom výhodnější pouţít jinou metodu.7)
Konečně vně vodičů pro obepíná integrační dráha celkový proud také 0.
a
rI
(6. oblasti teče uvnitř
integrační dráhy proud tedy část zpětného proudu. obecném případě
siločáry nemusí sledovat obrys průřezu vodiče
