Elektromagnetismus

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.

Vydal: VŠB – Technická univerzita Ostrava Autor: Lubomír Ivánek

Strana 164 z 183

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Jak získat tento dokument?






Poznámky redaktora
30, kde lze lépe odebrat oblouku teplo uhasit ho. Odpor úseků magnetických obvodů feromagnetika mnohem menší, neţ odpor vzduchové mezery (chovají jako vodiče) téměř celá energie mag.32 je vodič mechanicky spojen rotorem síla tímto rotorem otáčí. 4.Energie síly elektromagnetických polích 154 V praxi silové účinky projevují cívky tak, snaţí závit roztrhnout obr.123) obr.119) konstI k m k g W F     (4. 4. 4.33 vypočteme derivace energie při konstantním toku při změně vzduchové mezery g.33 obr.120) Např. 4.29 můţe dojít k přeskřípnutí vodivého plazmatu. 4. 4. Objemovou hustotu síly zavádíme tam, kde nás zajímají síly, působící prostorově rozloţený proud hustotě J dF (4.31 obr. je dobře měřitelné některých polovodičích, nichţ zhotovují Hallovy sondy měření intenzity resp.121) takţe síla poloviny kotvy sH sBW F       2 0 0 2 2 1 2 1   (4. Nejvýznamnější pouţití mají magnetické síly elektrických strojích.4. Toto ale můţe být výhodné u zhášení el.31. Důsledkem účinků magnetických sil také Hallův jev. 4. Podle obr.30 obr.27. oblouku elektrických přístrojích. Její hustota je w B2 /2o.28. 4. Podobně zahnutou část vodiče snaţí narovnat obr. přitaţlivou sílu elektromagnetu obr.118) V prostoru magnetickým obvodem magnetika obtíţné stanovit indukci Někdy silové účinky magnetických obvodech určují derivací energií podle vztahu konst k m k g W F     (4. 4.122) nebo F - sR IN ss sB F m          0 2 22 0 2 0 22 2 1 2 1 2 1  (4. Zde také za stejným účelem pouţívá magnetických sil nataţení oblouku do prostoru zhášedla obr. 4. Energie mezeře plochy je Wm    s B 0 2 2 1 (4. 4. Umístíme-li příčného magnetického pole proudovodič, jsou jeho volné elektrony tlačeny jedné postranních stěn tím vzniká napětí mezi oběma postranními stěnami obr.28 . indukce pole. pole koncentruje vzduchové mezeře. Magnetické pole pri- mární oblasti vodiče téměř homogenní.29 obr. 4.32 obr. Souběţná vlákna se přitahují elektrickém oblouku obr