Cílem předmětu je seznámení se základními pojmy teorie elektromagnetického pole. Po prostudování modulu by měl student být schopen orientovat se v základní terminologii elektrotechniky, řešit elementární úlohy z elektro/magnetostatického pole, stacionárního a kvazistacionárního pole a měl by znát základní principy šíření elektromagnetických vln.
Podobným postupem bychom rovnice /lE dostali záměnou závěr
E1t E2t (2.55) bude tedy mít tvar
lHlHdd ttlHlHlHlH 1121
34
2
12
1
(2.55) tId /lH
aplikované elementární plošku podle obr.Vliv prostředí elektromagnetické pole
100
a tedy pro s1 s2 s
D1ns D2(-n)s sh s /:s
pro 0
n(D1 D2) (2.140)
0hl
tt
D (2.141)
tedy rovnice (1.138)
Integrály drahách 2-3 4-1 nabývají nulové hodnoty, protoţe integraci intenzita násobená
h Levá strana rovnice (1.143)
Pokud rozhraní neteče plošný proud mění zde tangenciální sloţky vektoru magnetické indukce
spojitě.55) proud
lKlKhlJlKsJddI NNNNNlKsJ (2.139)
Na pravé straně rovnice (1.67
.55) bude mít úpravách tvar
H1tl H2tl KNl /:l (2.
Pro odvození dalších podmínek přechodu
vyjděme rov.
rovnice nenachází budicí veličina vztah:
n(B1 B2) (2.2.142)
(H1 H2)t KN H1t H2t (2. (1.136)
Podobně bychom řešili magnetické pole.137)
Můţeme tedy konstatovat, rozhraní dvou
magnetik normálová sloţka vektoru
magnetické indukce mění spojitě rozhraní
dvou dielektrických prostředí, pokud něm není
přítomen náboj plošné hustoty normálová
sloţka vektoru elektrické indukce rovněţ mění
spojitě.144)
obr. 2.67, jejíţ
jedná strana Potom upravíme levou stranu výchozí rovnice integrálu dráze 1-2-3-4-1
41
21
34
2
23
21
12
1 lHHlHlHHlHlH ddddd (2. Vyšli bychom Maxwellovy rovnice 0 kterou
bychom aplikovali opět stejný elementární válec. Dostaneme tak naprosto stejné úpravě pravé
strany, tentokrát polní veličinou uvaţováním skutečnosti, pravé straně uvedené Maxw
