Elektromagnetické vlny, antény a vedení (příklady)

| Kategorie: Skripta  | Tento dokument chci!

V numerických cvičeních je možno pouze na typickém příkladu ukázat hlavní části řešení a diskutovat získané výsledky. Seznámení se s obvyklými modifikacemi situací a jejich řešením je však nutno zvládnout řešením dalších příkladů formou samostatného studia. V řadě situací si tyto modifikace mohou studenti tvořit sami, chybí však zpětná vazba informace o správnosti postupu a výsledků. Pomůckou tak může být sbírka příkladů doplněných hlavními výsledky a v nutných případech i náznakem postupu řešení. Při výběru příkladů k řešení je třeba dbát na to, aby postupně pokryly celou problematiku včetně modifikací vstupních údajů a postupů řešení. Neméně důležité je skutečné výpočtové zvládnutí řešení, které ...

Strana 43 z 80

Vámi hledaný text obsahuje tato stránku dokumentu který není autorem určen k veřejnému šíření.

Více info o tomto dokumentu zde!

Jak získat tento dokument?

Poznámky redaktora

. 2.sin 2 cos.6d) leží souměrně vzhledem počátku souřadné soustavy a dráhové rozdíly ϑsin..2sin 2 3 cos..sincos.cos1..sin 2 cos...2.2.sin 2 sin..2.sin.2. Rozdělením soustavy dvojice vnitřních vnějších dipólů budeme sčítat protifázové příspěvky skupinová funkce bude vyjádřena součtem sinových členů ( rjkr d kj d kjkljIE ozy /exp..Elektromagnetické vlny, antény vedení příklady 43 ( rjkr d k d kkljIE ozy /exp.sincos.2. Oba tvary (součtový součinový) skupinové funkce jsou rovnocenné úpravami je možno navzájem převádět.sin 2 cos. c) Při protifázovém buzení sousedních prvků soustavy platí -I2 =I3 -I4 .60 −⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ −′= ϑϑϑ V tomto vztahu skupinová funkce záření lomené závorce) vyjádřena součinem dílčích funkcí.6021 ϑϑ Obě dvojice jsou však buzeny soufázově „levém“ dipólu obou případech stejná fáze proudu) výsledek sčítání jejich příspěvků záření bude stejný jako příkladu Pak výsledná intenzita pole bude dána vztahem ( rjkrkd d kjkljIE ozy /exp.cos1.sin 2 cos.6021 ϑϑ Formálně stejný výsledek dostaneme pro záření druhé dvojice dipólů, lišící jen vztažným bodem průvodičem r´´ ( rrjk d kkljIE ozy ′′′′−⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ −′= /exp.cos1. nkd jsou splněny při sin/.nd Protože pro úhel měřený spojnice dipólů, platí 2/πϑα požadovaná vzdálenost dipólů dána vztahem cos/.dr =′′Δ jsou stejně velké.60 −⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ −′= ϑϑϑ .cos1.60 −⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ +⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ −= ϑϑϑ Výraz lomené závorce vyjádřením skupinové funkce záření součtovém tvaru.cos1.sin 2 sin.6c) nejprve sečíst záření dipólů proudy I´o vzhledem bodu uprostřed jejich spojnice, kterého vychází průvodič r´ ( rrjk d kkljIE ozy ′′−⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ −′= /exp..2.2.2.2 ndk .cos1.. Při analýze vlastností soustavy však může některý nich umožnit snadnější získání výsledku. b) maximu záření dosahuje skupinová funkce hodnoty 4=skF Při hledání podmínek maxima záření bude výhodnější využít součinový tvar skupinové funkce, kdy oba kosinové členy mohou nabývat hodnot Obě podmínky .cos1.6034 ϑϑ Obě dvojice (Obr.nd .60 −⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ +⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ −= ϑϑϑ Při použití druhého postupu dělení soustavy bude buzení dvojice dipólů -I2 Io opět protifázové intenzita pole bude dána vztahem ( rrjk d kjkljIE ozy ′′−⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎝ ⎛ −′= /exp. Druhou možností (Obr.2sin 2 3 sin.sin 2 sin.2.. 7.sin. Pak součet intenzit pole obou dvojic dán vztahem ( rjkrkd d kkljIE ozy /exp. 7

---

---