Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
sin.20) dostaneme vztah
.27a,b)
Je zřejmé, ani jedno vidových čísel nesmí být rovno nule (pro nebo
n jsou podobně při 0).28a,b)
Podmínky nulových hodnot derivací stěnách vlnovodu můžeme vyjádřit pomocí
vztahů
( )
( )
bnnyby
Cy
ammaax
Cx
πηπη
πξπξ
===
===
===
===
000sin0
000sin0
3
1
(8.sin.cos.. Pak nejnižším videm transverzálně
magnetické vlny TMm,n vid TM11 Připomeňme ještě, propustném pásmu vlnovodu
(f fkrit) konstanta šíření vlny podélném směru .24) dává možnost vyjádřit Hertzův vektor e
a nakonec složky intenzity
pole vlnovodu.26)
z
y
z
x
ey
b
n
x
a
m
b
n
konstE
ey
b
n
x
a
m
a
m
konstE
γ
γ
πππ
πππ
−
−
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=
.cos.sin.29a-d)dostaneme tomto případě stejný vztah 688H687H(8.
Dosazením podmínek 689H688H(8.25)
který nám umožní vypočítat konkrétní hodnoty kritického kmitočtu dosazením vztahu
683H682H(8.
(8..25) pro konstantu a
tím stejnou závislost fázové rychlosti vlnové délky kmitočtu jako vlny TM.. Derivováním rovnice 686H685H(8..sin. (8.sin.cos.12) dále vlnovou délku fázovou rychlost vlny vlnovodu známých rozměrů při
zadaném kmitočtu.29a-d)
Z výsledku 687H686H(8.22).sin.
cos.sin.. Tak získáme vztahy
ze
ey
b
n
x
a
m
KTT γππ −
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
==Π .cos.
.
4321
1
4321
1
−+=
∂
∂
+−=
∂
∂
(8.
Výsledek 684H683H(8.20) dostaneme
( ]
( ]yCyCxCxC
y
T
yCyCxCxC
x
T
m
m
ηηξξη
ηηξξξ
sin.cos. Vlnu popisuje Hertzův vektor magnetického typu m
, pro který musí být na
stěnách vlnovodu splněna podmínka 685H684H(8.30) rovnice 690H689H(8.Elektromagnetické vlny, antény vedení 83
22
22
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
=+=Γ
b
n
a
m ππ
ηξ (8.
a) transverzálně elektrická vlna (TE)
má vektor intenzity elektrického pole pouze příčném řezu vlnovodem (nemá podélnou
složku), zatímco vektor intenzity elektrického pole složky příčném podélném
směru
