Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
podél rozhraní mezi zemí vzduchem). Základní teorie
platí pro odraz rovinné vlny nekonečně rozlehlého, dokonalé hladkého rovinného rozhraní
a hlavní závěry uvedeme části 589H588H7. Proto často stačí, když mezi spojnicí vrcholem překážky volná jen první
Fresnelova zóna nebo dokonce jen její polovina. Poloměr n-té
zóny lze vypočítat podle přibližného vzorce
21
21
.
Difrakcí nazýváme jevy vznikající přítomností kovových, dielektrických nebo
feromagnetických těles různých tvarů (např. 7.λnVPPVAn (7. Zdroj
vlnění bod pozorování leží ohniscích tohoto elipsoidu.
Vraťme původní otázce, jak "tlustý" potřebný elektromagnetický svazek. do
indexu 4). Jsou-li však nerovnosti malé, lze
povrch považovat hladký.). An, pro které platí
2/.2).Fakulta elektrotechniky komunikačních technologií VUT Brně
střed bodě Plocha ohraničená touto kružnicí tzv..
Při odrazu vniku vln dopadající vlna rozhraní dvou prostředí různými
elektrickými parametry zčásti odráží, zčásti prochází druhého prostředí. technických aplikacích tak řeší situace, kdy obě
podmínky nejsou zcela splněny. pro body různých místech (řezech) podél
spojnice VP, dostaneme různé hodnoty poloměru první Fresnelovy zóny. první Fresnelova zóna OA1 ro1
je její poloměr. difrakce terénní překážku, okrajích
reflektoru, dešťových kapkách apod. Některé situace a
jejich řešení bude vysvětleno části 590H589H7.1)
Plocha mezikruží mezi kružnicemi druhá Fresnelova zóna, atd. Kritickou (maximální) výšku nerovností přibližně vypočteme
následující úvahou.
V technických aplikacích nebývá rovina rozhraní ani dokonale hladká.
V praxi však můžeme učinit značný ústupek tohoto požadavku.. Jako difrakci můžeme řešit také některé případy
vedení vln podél povrchů (např. Stejně můžeme nalézt další body A2, .2. Vlivem
nerovností povrchu dochází obecném případě rozptylu vlnění.
Na nerovném povrchu může vlna odrážet vyvýšených místech nejnižších
(591H590HObr. Vzniká řada odražených
vln, které mají různou fázi šíří různých směrů.4. zde však někdy můžeme, zvláště při sledování vln
v blízkostí odrazných ploch, zanedbat vliv jejich zakřivení omezených rozměrů situace
řešit podle zákonů odrazu vniku vln.
dd
dd
nOAr non
+
== (7.
. Rozhodující
elektromagnetické děje probíhají totiž jen Fresnelových zónách nízkými indexy (např. Přísně
vzato, vlna šíří celým prostorem tedy všechny Fresnelovy zóny měly být volné. Všechny takto
získané body leží rotačním elipsoidu, který nazývá první Fresnelův elipsoid.2)
Opakujeme-li popsanou úvahu např. Tak při sledování vln blízko povrchu těles daleko okrajů
plochy možno často zanedbat vliv zakřivení omezených rozměrů nejbližší části povrchu
tělesa situaci řešit podle zákonů odrazu vln
