Vyzařování a šíření elektromagnetických vln je oblastí, se kterou se denně setkáváme aniž bychom si to přímo uvědomovali. Elektromagnetické vlny se šíří prostorem, různé druhyvedení je nutí šířit se podle přání uživatele a také při tom i sloužit. Je proto velmi užitečné znát podmínky pro jejich využívání, především v technické praxi. Vždyť přechod na stále vyšší kmitočty nás nutí respektovat vlnovou povahu jevů i v situací, které byly doménou obvodů. Dnes již nikoho nepřekvapí, že úsek vedení mezi dvěma součástkami v počítači je spíše vedením než jen vodivým spojem.
46), nezávislou čase. směru tedy
můžeme pozorovat stojaté vlnění, které vzniklo interferencí uvažované dvojice
rovinných vln.
E
E1
E2
α
= .46 Změna fáze úměrná střední hodnotě vlnových čísel vzdálenosti .2/cos.46)
Výsledná vlna tedy směru následující vlastnosti:
• fáze vlny směru zpožďuje její změna popsána exponenciálním členem
v 461H461H(4.42) dostaneme
( )
[ ]2/2/2/ 212121
.45)
a jeho další úpravou pak výsledný vztah
( 2/
21
21
.
Opusťme nyní dříve přijatý předpoklad stejných amplitud dílčích vln jejich nulový
fázový posuv. rkkjrkkjrkkj
o eeeEE −−−+−
+= (4. 4.46) bychom zjistili, že
• směru symetrály směrům k01 k02 amplituda výsledné vlny se
v tomto směru nemění výsledné vlnění charakter postupné vlny, šířící se
v tomto směru fázovou rychlostí stejnou jako dílčí vlny
• směru kolmém této symetrále fáze výsledné vlny stálá (směr je
rovnoběžný vlnoplochami) amplituda vlny periodicky mění (neuniformní
vlna) tak, vzdálenost sousedních minim nebo maxim polovinou délky vlny . Vzdálenost minim nebo maxim, délka vlny stojatého vlnění, je
úměrná rozdílu vlnových čísel vln směru .r1 2
Obr.2. rkkj
o erkkEE +−
−= (4.
Další analýzou vztahu 462H462H(4. tomto obecném případě budou sčítat fázory dílčích vln vzniknou místa
s maximální minimální amplitudou výsledného vlnění.Elektromagnetické vlny, antény vedení 23
a
2222
1212
2
rkrkrkrk
rk αααα
α −++= (4. Názorně tuto situaci ukazuje fázorový diagram (463H463HObr.
• amplituda výsledné vlny periodicky mění vzdáleností určitém místě má
hodnotu určenou kosinovým členem (4.5: Interference dvojice rovinných vln různými amplitudami
. 4.5).44)
Po dosazení 460H460H(4. maximu však bude amplituda
výsledné vlny rovna součtu amplitud dílčích vln (vlny jsou fázi), minimu pak jejich
rozdílu (dílčí vlny protifázi)
